î-dtnièi'e réfléchie est la même que celle de la lumière directe ; et l'on 

 pf'ut établii- en principe général, que lorsqu'un rajon lumineux, après 

 avair éprouvé l'aclioa de tant de forces que l'on voudra, revient dans 

 le vide , il y reprend sa vitesse primitive. La condition du chemin le 

 plus court donne l'égalité des angles de réflexion et d'incidence , dans un 

 plan perpendiculaire à la surface, ainsi quePtoléméeravoit déjà remarqué. 

 C'est la loi générale de la réflfexion à la Surface extérieure des corps. 



Mais lorsque la lumière , en entrant dans un cristal , s'est divisée en rayons 

 Ordinaire et extraordinaire , une partie de ces rajous est réfléchie par 

 td surface intérieure à leur sortie du cristal. En se réfléchissant , chaque 

 rayon , soit ordinaire , soit extraordinaire , se divise en deux autres ; 

 en sorte qu'un rayon solaire , en pénétrant daiis *le cristal , forme par 

 sa réflexion partielle, à la surface de sortie , quatre faisceaux distincts 

 dont nous allons déterminer la direction. 



Supposons d'abord les surfaces d'entrée et de sortie , que nous nom- 

 merons première et seconde face, parallèles; donnons au cristal une 

 épaisseur insensible , et cependant plus grande que la somme des rayons 

 des sphères d'activité des deux faces. Dans ce cas on prouvera , par le 

 raisonnement <{ui précède , que les quatre faisceaux réfléchis n'eu for- 

 meront sensiblement qu'un seul , situé dans le plan d'incidence du 

 rayon générateur , et formant avec la première face , l'angle de réflexion 

 égal. à l'angle d'incidence. Ptestituons maintenant au cristal son épais- 

 seur; il est clair que dans ce cas, les faisceaux réfléchis après leur sortie 

 par la première face prendront des directions parallèles à celles qu'ils 

 ayoient prises dans le premier cas : ces faisceaux seront donc paral- 

 lèles entre eux et au plan d'incidence du rayon générateur ; seulement, 

 'au lieu d'être sensiblement confondus , comme dans le premier cas , 

 ils seront séparés par des distances d'autant plus grandes , que le cristal 

 aura plus d'épaisseur. 



Maintenant, si l'on considère un rayôti quelconque intérieur sortant 

 en partie par la seconde face , et en partie réfléchi par elle en deux 

 faisceaux, le rayon sorti sera parallèle au rayon générateur; car la 

 lumière , en sortant du cristal , doit prendre une direction parallèle à 

 celle qu'elle avoil en y entrant , puisque les deux faces d'entrée et de 

 sortie étant supposées parallèles , elle éprouve eu sortant l'action des 

 mêmes forces qu'elle avoit éprouvées en entrant , mais en sens con- 

 traire. Concevons par la direction du rayon sorti , un plan perpen- 

 diculaire à la seconde face; et dans ce plan , imaginons au-deliors du 

 cristal une droite passant par le point de sortie , et formant avec la 

 perpendiculaire à là face, mais du côté opposé à la direction du rayoti 

 sorti, le même angle que cette direction; enfin, concevons un rayon 

 solaire entrant suivant cette droite dans le cristal. Ce rayon se partagera 

 a son entrée, en deui autres qui , au sortir du cristal par la première 



