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à augmenter suivant la même loi que la lumière directe. Ces minima 

 sont relatifs soit à l'inclinainoa du rayou sur les surfaces réflochissauies, 

 soit à l'angle que ces surfaces forment entre elles , en sorte que la 

 lumière réfléchie par la seconde glace , est fonction de ces trois angles. 

 Cette fonction a un minimum absolu, c'est-à-dire pour lequel l'intensité 

 de la lumière réfléchie par la seconde glace, est absolument nulle. Le 

 calcul a conduit directement l'auteur du Mémoire aux circonstances qui 

 donnent ce minimum, et il l'a vérifié par une expérience très simple 

 que nous allons décrire. 



Si on prend deux glaces inclinées l'une à l'autre de 70" 23'; si , 

 ensuite , on conçoit , entre ces deux glaces , une ligne qui fasse , avec 

 l'une et l'autre, un angle de 35° 25', tout rajon réfléchi pa^- une des 

 glaces parallèlement k cette ligne , ne sera pas réfléchi de nouveau par 

 la seconde; il la pénétrera sans qu'aucune de ses molécules éprouve 

 l'action des forces répulsives qui produisent la réflexion partielle. En 

 deçà et au-delà des angles que l'on a indiqués , le phénomène cessera 

 d'avoir lieu; et plus on s'éloignera de ces limites, dans up sens ou 

 dans l'autre, plus la quantité de lumière réfléchie augmentera. 



Cette faculté de pénétrer entièrement les corps diaphanes que la lu- 

 mière a acquise par une première réflexion , elle la perd ou la conserve 

 dans diverses circonstances que M. Malus a étudiées, ce qui l'a conduit 

 à la loi suivant laquelle s'opère ce singulier phénomène. 



Si on fait tourner une seconde glace autour du premier rayon ré- 

 fléchi a, en faisant constamment avec lui un angle de 35° 25'; et si , 

 dans un plan perpendiculaire à ce rayon , on conçoit deux lignes , 

 l'une b parallèle à la première glace, et l'autre c parallèle à la seconde, 

 Ja quantité de lumière réfléchie par celle-ci est proportionnelle au carré du 

 cosinus de l'angle compris entre les lignes bc ; elle est à son max:im.um. 

 quand ces lignes sont parallèles , et nulle lorsqu'elles sont perpendicu- 

 laires : en sorte que les limites du phénomène se rapportent à trois axes 

 rectangulaires abc , dont l'un est parallèle à la direction du rayon ; 

 l'autre à la première surface réfléchissante , et enfin la troisième per- 

 pendiculaire aux deux premiers. 



Substituons à la seconde glace un miroir métallique , et nommons 

 a'b'd les axes rectangulaires du second rayon analogues aux axes abo 

 du premier. Si on reçoit ce rayon sur une glace polie non étamée , et 

 qui fasse avec lui un angle de .o5°25', on remarque les phénomènes 

 suivans , qui sont indépendans de l'angle d'incidence sur le miroir 

 métallique. Si Z>' est parallèle à b, c'est-à-dire si le miroir métallique 

 est parallèle à l'axe è, le rayon qu'il réfléchit conserve ses propriétés 

 par rapport à une glace située parallèlement à l'axe d ; il la pénètre 

 en entier : si b' est parallèle à c , le rayon réfléchi conserve ses pror 

 priétés pour une glace pareJlèle à l'axe b'. 



