s et j deux parties de la distance c données par les deux équations 



z -^ y = G 



K(r — r) K' {r' — zY ^ 



y ~~ z '' 



Enfin F, la force avec laquelle les deux plans matériels soûl altiics 

 l'un vers l'autre ; 



M. Girard dit que l'on aura 



ThéorAmk II. 



Conservant aux mêmes quantités les mêmes dénominations , K et K' 

 exceptées , si l'on suppose que par l'effet de la tendance des deux plans 

 A &\.B k se combiner avec le fluide interposé , la densité des couches de 

 ce fluide varie suivant une certaine loi , à raison de leur distance aux 

 plans attirans , et que l'on appelle g la densité de la couche fluide 

 éloignée du plan A de la quantité j , et du plan B de la quantité z j 

 on aura 



ë \ J 2 / 



i 



M et M étant des coefficiens constans. 



Théorème III. 



Lorsque les deux plans matériels A et B sont formés de la même 

 substance , et ont par conséquent la même tendance à la combinaison 

 avec le fluide interposé , on a K=K', r—r', d'où z=j=f c. 



Dans le cas de l'incompressibilité du fluide , on aura 



2 SK (2 r — c ) . 



l< = ■- 5 



et dans le cas où la densité du^ fluide varie par l'effet de la tendance à 1« 

 combinaison , on aura 



D'où ron voit : 



2 S M (2 r — c) 



S 



