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sphère à l'épaisseur sur la grande , tend vers une limite constante à 

 mesure que le petit rayon diminue ; cette limite , déduite de la for- 

 mule , est égale au carré du rapport de la circonférence au diamètre 

 divisé par six, c'est-à-dire, égaie à environ T ; ainsi quand une très- 

 petite sphère est mise en contact avec une grande , l'électricité se 

 partage entre elles dans le rapport d'environ cinq fois la surface de la 

 petite à trois fois celle de la grande. 



Pendant que deux sphères de rayon quelconque sont en contact , 

 l'épaisseur de la couche électrique varie à leurs surfaces : on trouvera 

 dans le mémoire, des formules au moyen desquelles on peut calculer 

 la quantité d'électricité en chaque point de chacune des deux sphères. 

 H résulte de ces formules que l'électricité est nulle au point de contact , 

 et très-faible en général sur les deux sphères jusqu'à une assez grande 

 distance de ce point. L'épaisseur de la couche fluide au point diamé- 

 tralement opposé à celui du contact , est toujours plus grande sur la 

 petite sphère que sur la grande; à mesure que le rayon de la pre- 

 mière diminue , le rapport de l'épaisseur sur l'une à l'épaisseur sur 

 l'autre , tend vers une limite constante que le calcul détermine et qui 

 est égale à 4 » 2, ou à-peu-près ; la pression électrique eu ce poiut de 

 la petite sphère , qui doit croître comme le carré de l'épaisseur, de- 

 vient donc à la limite , égale à environ dix-sept fois la pression qui a 

 lieu sur la grande sphère : ainsi , lorsque l'on pose une très -petite 

 sphère, par exemple une tête d'épingle, sur un globe électrisé , l'élec- 

 tricité se condense quatre fois et un cinquième au point de la petite 

 Sphère opposé à celui du contact; et en même tems la pression élec- 

 trique y est augmentée dans le rapport de 17 à 1. C'est pour cette raison 

 que la petite sphère fait en partie l'office d'une pointe , et qu'elle fa- 

 cilite la déperdition du fluide électrique dans l'air. 



Pour rendre plus facile la comparaison des résultais déduits de la 

 théorie avec ceux de l'expérience, on a calculé l'épaisseur de la couche 

 électrique en différons points de deux sphères qui se toucheut , et l'on 

 a choisi exprès les points pour lesquels Coulomb a déterminé cette 

 épaisseurs au moyen de sa balance. Ou a rangé les nombres donnés par 

 le calcul , et ceux de Coulomb, dans des tableaux dont une colonne in- 

 dique la différence entre les résultats correspondait : sur quatorze ob- 

 servations calculées, la différence moyenne tombe au-dessous de yV de 

 la chose que l'on veut déterminer; de sorte que l'on peut, sans diffi- 

 culté , l'attribuer aux erreurs inévitables dans ce genre d'observations. 



Enfin le Mémoire dont nous rendons compte , est terminé par 1'ex.amen 

 du cas de deux sphères électrisées et placées à une grande distance l'une 

 de l'autre , que l'on résout completteinent , et que l'on donne pour 

 montrer } par un exemple simple , comment l'analyse est encore applica- 

 ble , lorsque les deux fluides se trouvent à-la-fois sur en même corps. P. 



Tom, lll. N°. 61. 5 e . Année. Avec une planch. JX°. 3. 31 



