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Après avoir considéré les phénomènes qui ont lieu sous l'incidence 

 perpendiculaire , M. Biot examine ceux qui ont lieu sous des incidens 

 obliques. Ceux-ci, lorsqu'on n'en connaît pas la loi, semblent tout-à<- 

 fail irréguliers et bisarres. Selon que l'on incline la lame dans un sens 

 ou dans un autre , selon que l'on tourne plus ou moins son axe , 

 même en ne changeant point la position du cristal qui sert pour ana- 

 lyser la lumière , on voit les teintes du rayon qu'elle polarise se 

 succéder les unes aux autres , en apparence sans aucune loi ; mais toutes 

 ces bisarreries ne sont qu'apparentes ; elles prennent au contraire le 

 caractère de la régularité la plus parfaite lorsqu'on les observe métho- 

 diquement et qu'on les mesure avec exactitude. 



Mais avant tout, il faut ici, comme sous l'incidence perpendiculaire, 

 distinguer essentiellement l'intensité et la teinte du faisceau que les 

 lames polarisent. L'intensité suit une loi indépendante du changement 

 des teintes, et les teintes suivent une loi indépendante du changement 

 des intensités. 



La loi fondamentale des intensités est la suivante : Si l'on part d'une 

 position quelconque de la lame dans laquelle l'intensité du faisceau 

 qu'elle polarise hors de la direction primitive, soit nulle, et si, sans 

 changer l'inclinaison de cette lame _, on la jait tourner autour du 

 rayon polarisé , de manière que le plan d'incidence de ce rayon sur 

 sa surface décrive ainsi un angle » , compris entre zéro et yo° , le 

 rayon, polarisé par la lame, reparaîtra; mais il disparaîtra de 

 nouveau , si, sans changer l'inclinaison -, ni l'azimuth du plan d'in- 

 cidence autour du rayon polarisé , on tourne taxe de la lame dans 

 son plan , de manière qu'il décrive sur ce plan un angle — a. , égal 

 et contraire à celui qu'avait décrit le plan d'incidence. Cette compen- 

 sation parfaite de deux angles mesurés dans des plans différens , est un 

 phénomène fort singulier que l'on verra plus tard résulter de la théorie 

 de M. Biot. 



Voici maintenant les formules auxquelles celte loi conduit. Soit A 

 l'angle dièdre que le plan de polarisation primitive forme avec le plan 

 d'incidence du rayon sur la lame. Désignons par i l'angle que l'axe de 

 Ja lame forme sur sa surface avec la trace du plan d'incidence , 

 cet angle étant compté dans un sens opposé au précédent. Nom- 

 mons , comme ci-dessus, O l'intensité du faisceau qui conserve sa 

 polarisation primitive en traversant la lame ; E l'intensité du faisceau 

 auquel elle imprime une nouvelle polarisation ; enfin , désignons par 

 a l'angle dièdre que la section principale du rhomboïde, qui sert pour 

 analyser la lumière, forme avec le plan de polarisation primitive du 

 rayon. 



Si l'on nomme F, F c les deux faisceaux ordinaire , extraordinaire. 



