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table -de Newton , depuis les plus petites épaisseurs jusqu'aux plus grandes, 

 parmi celles qui peuvent produire des couleurs, il était bien probable que 

 la même propriété s'étendrait aussi à des épaisseurs quelconques. C'est eu 

 effet ce qui a lieu. Si l'on prend deux plaques de chaux sulfatée dont 

 les épaisseurs soient e, e' , et qu'on les superpose de manière que leurs 

 axes se croisent à angles droits, la teinte polarisée par ce système sera 

 celle qui répondrait à une seule lame dont l'épaisseur serait e'— e. Si la 

 quantité e' — e est comprise dans les limites d'épaisseur qui donnent des 

 couleurs, alors le système en produira ; si e 1 — e sort de ces limites, on 

 aura deux images blanches. Si e' — e est nul, la teinte polarisée par le 

 système est nulle aussi, et la seconde plaque détruit ce que la première 

 avait fait. 



De cette manière, on peut produire des couleurs avec des plaques 

 d'une épaisseur quelconque ; il n'est pas même besoin que les lames 

 soient de même nature, pourvu que la différence de leurs actions sur 

 la lumière soii de l'ordre de celle qui seule donnerait des images co- 

 lorées. On peut ainsi croiser un morceau de cristal de roche avec un 

 morceau de chaux sulfatée, de mica, ou avec un cristal de baryte; 

 mais les épaisseurs qu'il faut donner à chacun de ces cristaux sont dif- 

 férentes, selon l'intensité de leur action. Une lame de chaux sulfatée d'un 

 millimètre d'épaisseur suffit pour faire produire des couleurs à un morceau 

 de glace ( d'eau gelée ) épais de plusieurs centimètres. 11 ne faut que 

 croiser leurs axes à angles droits. Cela a lieu également, soit que les 

 lames superposées se touchent , ou qu'elles soient éloignées l'une de 

 l'autre à une distance quelconque. 



Les expériences contenues dans le premier Mémoire de M. Biot prou- 

 vaient que les épaisseurs des lames qui polarisent telle ou telle teinte, 

 étaient dans un rapport constant avec les épaisseurs des lames minces 

 qui réfléchissent la même teinte dans les anneaux colorés. Par les nouveaux 

 phénomènes que nous venons de rapporter , on voit que cette propriété 

 n'est pas bornée aux lames minces , et qu'elle s'étend à toute distance 

 à travers l'épaisseur des corps. C'est là le second fait qui sert de base 

 à la théorie de M. Biot. 



Il a exposé cette théorie dans un cinquième Mémoire , lu à la Classe 

 le 7 décembre 1812. « Je ne propose point, dit M. Biotj de chercher 

 » une hypothèse qui explique les faits que j'ai observés. Je ne veux que 

 » les comparer ensemble , et les réduire , par des considérations ma- 

 » thématiquss , à un seul fait général qui en sera l'expression abrégée, 

 » et duquel on pourra tirer ensuite par le calcul, non- seulement les 

 » phénomènes que je viens de rappeler, mais tous ceux qui peuvent 

 » résulter de leur combinaison. » 



Cette propriété générale, qui renferme toutes les autres, est la suivante. 

 Supposons qu'une lame de chaux sulfatée de mica ou de cristal de roche, 



