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cnissan.t absolu ,onaT' = T; ceci est une suite de ce que , à mesure que 

 le pouvoir réfléchissant deA diminuera , son pouvoir émiss if "et son pouvoir 

 absorbant augmenteront également (i). Mais les choses se passeront évi- 

 demment d'une manière différente, si, dans la même supposition, on 

 a T< >T, ou T'<T. 



De ce qui précède , nous pouvons déduire les trois principes suivans : 



i°. Si un corps A , élnnl à une température quelconque T', et ayant un 

 pouvoir réfléchissant absolu , occupe un espace e; et si tous les points de 

 l'espace environnant E sont à une même température T, on pourra 

 supposer que les rayons du calorique traversent l'espace e, suivant toutes 

 les directions imaginables, comme si cet espace était parfaitement libre. 



2°. L'espace e pourra encore être supposé traversé librement par les 

 rayons du calorique , si , toutes choses égales d'ailleurs , on substitue au 

 corps A un corps B, qui n'aura pas un pouvoir réfléchissant absolu , mais 

 qui sera à la température T de l'espace E ■ en sorte que de chaque point de 

 l'espace e , occupé par le corps B , il partira autant de rayons de 

 calorique, que quand cet espace était libre et à la température T. 



5°. Enfin , si l'espace e est occupé par un corps C , qui , étant à une tem- 

 pérature T', n'aura pas, comme le corps A, un pouvoir réfléchissant absolu, 

 il partira des points de cet espace plus ou moins de rayons que quand il était 

 libre , et à la température T , suivant qu'on aura T 1 > Tou T 1 < T. 



Nous pensons qu'en ajoutant ces principes à ceux qui sont déjà connus , 

 il sera facile d'expliquer les phénomènes de manière à sauver toute diffi- 

 culté. Pour en fournir d'abord une preuve , supposons qu'un corps Q , 

 ayant une température T , soit placé au milieu d'un espace E , qui #erait 

 à la même température , ce corps hg pourra ni se refroidir, ni s'échauffer. 

 Mais, sa température s'abaissera dès qu'on lui présentera un corps Q 1 , qui 

 sera moins chaud que lui , parce cju'il perdra aux échanges qu'il fera 

 avec Q'. Nous observerons ici que la théorie serait prise en défaut , si l'on se 

 bornait à avoir égard aux échanges qui auront lieu entre Q et Q'. En effet, 

 au moment où Q' est présenté à Q , ce dernier corps ne semblerait pas 

 devoir se refroidir, puisqu'il n'envoie pas plus de rayons de calorique que 

 l'instant d'avant, et qu'alors il a l'avantage de recevoir de Q 1 du calo- 

 rique rayonnant. Celte objection tombe d'elle-même aussitôt que l'on fait 

 attention que des points de l'espacée, occupé par le corps Q', il part 

 moins de rayons de calorique que quand cet espace était libre. Le corps Q' 

 doit être ici assimilé au corps C (troisième principe) , lorsqu'on a T' < T. 

 En partant de ce même principe, on prouverait aisément que Q' étant 

 toujours moins chaud que Q , s'il était cependant plus chaud que l'espace 

 E , le corps Ç> se refroidirait moins vite , lorsqu'il serait en présence de 

 Q', que quand il se trouverait seul au milieu de l'espace E. 



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(0 Voyez, le Traité de physique de M. Haiiy , tora. i , pag. 89. 



