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La solution de ce problème conduit d'abord l'auteur à une formule 

 générale qui donne l'exposant n de cette loi , en fonctions des demi- 

 diagonales du noyau. Il trouve ensuite que l'application de la formule 

 est limitée à certains rhomboïdes, où le rapport des demi-diagonales, 

 lequel offrant la désignation la plus naturelle des formes de ce genre, doit 

 être soumis à des conditions qu'il détermine ; en sorte qn'un rhomboïde 

 étant donné comme forme primitive , on peut savoir à l'instant s'il est 

 compris dans la série de ceux auxquels la formule est applicable. M. de Mon- 

 teiro résoud aussi le problème inverse , qui consiste à prouver que, pour 

 une loi quelconque de décroissement sur les bords inférieurs , il y aura 

 toujours un rhomboïde du genre de ceux que représente la formule précé- 

 demment trouvée , lequel , étant pris pour noyau , donnera naissance a 

 un dodécaèdre susceptible d'offrir l'égalité d'angles dont nous avons parlé; 

 La solution de ce problême donne le rapport des demi-diagonales du 

 rhomboïde dont il s'agit, exprimé en fonction* de n. Mais il y a mieux, 

 et M. de Monteiro , en considérant la forme sous laquelle se présente une 

 des quantités renfermées dans la valeur de n , relative au premier pro- 

 blême , en déduit cette conséquence que le rhomboïde qui satisfait aux 

 conditions de ce problême ne peut être que le rhomboïde primitif de la 

 chaux carbonatée, ou un rhomboïde serondaire dérivé de celui-ci; en 

 sorte que , à l'exception du cas qu'offre la nouvelle variété , toutes les autres 

 applications de la formule ne peuvent se rapporter qu'à un noyau hypo- 

 thétique, originaire du véritable. Enfin M. Monteiro, pour mieux faire 

 connaître la fécondité de sa formule , prouve que l'on peut en déduire 

 des propriétés géométriques très-remarquables , dont les unes sont neuves , 

 elles autres s'accordent avec celles qui avaient déjà été trouvées par d'autres 

 méthodes. 



PHYSIQUE. 



Second Mémoire sur la distribution de l'électricité à la 

 surface des corps conducteurs ; par M. Poissosr. 



On reprend , dans ce second Mémoire , la question où on l'avait Institut. 

 laissée dans celui dont nous avons rendu compte précédemment (i). 6 septembre i8i3. 

 Dans le premier, après avoir établi le principe général , d'après lequel on 

 doit déterminer la loi de distribution du fluide électrique sur plusieurs 

 corps soumis à leur influence mutuelle, et avoir montré que ce principe 

 fournit toujours autant d'équations que l'on considère de corps con- 

 ducteurs , on avait formé ces équations pour le cas de deux sphères 

 placées à une dislance quelconque l'une de l'autre; mais on s'était borne" 



(0 Voyez, les N"*. 55 etôi de ce Bulletin, 



