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d'incidence où elle était faite 3 et j'ai toujours trouvé le plus pariait 1 8 2 o. 



accord entre les observations et les i-ésultats ainsi calculés. 



Mais, pour que cette comparaison fût concluante^ il fallait trouver 

 un nnoyen de mesurer la double réfraction avec plus d'exactitude qu'on 

 ne l'avait fait jusqu'alors, surtout dans les cristaux où sa iaiblesse en 

 rend l'observation plus difficile. J'ai imaginé pour cet objet un mode 

 d'observation nouveau qui se trouve décrit dans le Mémoire , et par 

 lequel j'obtiens le double avantage de mesurer les écarts des deux ■• 

 rayons avec une extrême exactitude dans des circonstances qui les 

 rendeut beaucoup plus considérables qu'on ne les avait jusqu'ici obser- 

 vés. Ce procédé, en donnant plus de certitude à mes comparaisons, m'a 

 fait découvrir que l'intensité de la double réfraelion , du moins dans les 

 substances où elle est faible, n'est pas d'une intensité toiijours la même j 

 mais que, dans une même espèce minéralogique, telle que le béril, par 

 exemple, elle peut varier dans des rapports très-étendus. A la vérité, je 

 n'ai trouvé jusqu'ici ces différences qu'entre des échantillons colorés, 

 et par conséquent, dans lesquels la substance propre du cristal était 

 apparemment combinée avec des substances étrangères ; les échantillons 

 parfaitement limpides, m'ont au contraire présenté une parfaite cons- 

 tance. Mais si, comme on a tout lieu de le croire, la nature et l'inteusité 

 de la double réfraction que chaque cristal exerce, tiennent au mode 

 d'agrégation de ses parties, la variabilité de ces phénomènes peut, étant 

 observée, nous donner des notions importantes sur la constitution in- 

 time des échantillons qui les présentent, et par suite, sur la production 

 même de la double rétraction. 



On sait que, dans les cristaux à un seul axe, les phénomènes de pola- 

 risation qui s'opèrent sur les rayons réfractes, sont liés à la direction 

 de l'axe et au sens suivant lequel la double réfraction s'exerce. Lorsque 

 j'eus découvert la loi des vitesses que j'ai expliquée tout à l'heure , je 

 cherchai a déduire des mêmes analogies, le mode de polarisation pour 

 le cas de deux axes, mode qui n'était pas connu jusqu'alors et qui sem- 

 blait devoir être fort compliqué. Cette considération me l'indiqua aussi- 

 tôt avec évidence : dans les cristaux à un seul axe, d'après les observa- 

 tions de Malus, le raj^ou ordinaire est polarisé dans le sens de l'axe 

 même, c'est-à-dire suivant le plan qui passe par ce rayon et par l'axe. 

 Le rayon extraordinaire, au contraire, est polarisé à angle droit, sur le 

 plan mené, de même, par l'axe et par sa direction. Maintenant, lorsqu'il 

 y a deux axes, menez par chacun d'eux un plan qui contienne le rayon 

 ordinaire. Ce rayon est polarisé dans un sens exactement intermédiaire 

 entre ces deux pians, et le rayon extraordinaire l'est dans un plan per- 

 pendiculaire en répétant pour lui une construction analogue. Dans 

 toutes les observations que j'ai faites sur la double réfraction de la to- 

 paze, le sens de polarisation des faisceaux, tant ordinaires qu'ex Iraordi- 



