( 100 ) ' 



et si l'on admet que la pression primitive H soit la pression atmosphé- 

 rique , ou si l'on fait H = ©""^yô , on aura simplement 



V — V— — ce flog. 0,76 + ^ l°g' (t + 0,42) J , 



où il ne resle plus qu'à déterminer le coefficient a.. On admettra pour 

 cette détermination, comme un fait qui parait résulter de diverses expé- 

 riences et rapprochements, qu'eu comprimant l'air de 7-f^ de son volume, 

 on élève la température, abstraction faite de toutfe déperdition exté- 

 rieure, de I degré. On trouve alors x = 1171°, et 



v—V-=^ 1 400— 585°. log. (^ + 0,42). 



Celte formule servira à calculer (avec le degré d'exactitude que com- 

 portent les déterminations numériques précédentes) l'élévation ou l'a- 

 baissement de température qui pourrait survenir dans une masse d'air, 

 si on la comprimait ou dilatait, de manière à la faire passer de la pres- 

 sion o"',76 à une autre pression h. Si, par exemple, on réduisait le 

 volume de l'air à f , en sorte que la pression serait 5"',8 = h, onpourrait 

 obtenir, d'après laformule, une élévation de température d'environ 257°. 



Il paraîtrait d'ailleurs, parce qui précède, que l'élévation de tempé- 

 rature obtenue en comprimant l'air atmosphérique, est susceptible d'une 

 limite assez peu éloignée. En faisant /z = 00, la formule donne en 

 effet V — V = 56o°, d'où l'on conclurait qu'on peut tout au plus faire 

 monter le thermomètre de cette quantité. On ne donne point d'ailleurs, 

 à beaucoup près, ce dernier nombre comme exact; sa détermination 

 suppose une connaissance parfaite de la relation des deux quantités 

 représentées ci-dessus par y et par /z, et il serait très-possible que le 

 nombre précédent s'écartât sensiblement de la vérité. Quant au froid 

 produit par la dilatation, la formule ne lui assigne aucune limite. 



Les résultats auxquels on vient de parvenir s'éloignent, à quelques 

 égards, des notions présentées par un célèbre physicien, qui a considéré 

 la compression de l'air atmosphérique comme pouvant produire des 

 élévations de température beaucoup plus grandes que les précédentes, 

 et même sans limites. Tout dépend ici de la manière dont la chaleur 

 spécifique de l'air, à poids égal , varie avec le volume. Si cette chaleur 

 spécifique décroit aussi rapidement, ou plus rapidement, que le volume, 

 l'assertion dont on vient de parler sera fondée j et toutefois, par la na- 

 ture du phénomène, on arrivera bientôt, en comprimant l'air, à un 

 terme qu'on ne pourrait plus dépasser sans produire des pressions exces- 

 sives. .Si, au contraire, la chaleur spécifique décroît moins rapidement que 

 le volume, comme les expériences paraissent l'indiquer, et comme cela 

 paraît même nécessaire, l'élévation de température obtenue par la com- 

 pression aura une limite. 



