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eu égard aux difficultés que donne à ce genre d'observation la petitesse 

 des cristaux qu'on est obligé d'employer. 



Ainsi, autant qu'on en peut juger par ces épreuves,rApophyllite suit 

 dans sa réfraction ordinaire la loi de Descartes, et dans sa rétraction 

 extraordinaire la loi des cristaux à un seul axe, donnée primitive- 

 ment par Huyghens. Il est donc au moins très-vraisemblable que les 

 phénomènes de polarisation qu'elle exerce sont également assujettis 

 aux mêmes lois que ceux des autres cristaux 3 mais ils y sont cornpli- 

 qués par une particularité que ces cristaux n'offrent pas, et qui est 

 l'excessive faiblesse de la double réfraction, faiblesse qui rend les écarts 

 qu'elle produit du même ordre que ceux qui sont dus à la force dis- 

 persive : or, cette particularité ne s'était jusqu'ici rencontrés, dans 

 aucun autre cristal. Non-seulement l'écart des images ordinaires, ex- 

 traordinaires, y surpassait beaucoup la dispersion, mais, dans ceux 

 même qu'exerçait la double réfraction la moins énergique, comme le 

 cristal de roclie et le béryl, par exemple, les deux réfractions pro- 

 duisaient des dispersions assez faibles ou assez peu différentes l'une de 



dispersi_._ _._ ^- . -. . 



traordinaire est compensée. Cette propriété, jointe à la faiblesse de 

 la double réfraction, ne peut-elle pas être la cause de l'ordre parti- 

 culier de couleurs que présentent les anneaux formés autour de l'axe 

 «le l'Apophyllite par là lumière polarisée? et ne peut-elle pas suffire 

 pour les expliquer? 



Addition au Mémoire sur la diminution de la durée du jour par 

 le refroidissement de la terre, inséré dans une de nos précé- 

 dentes livraisons {page 8t); par M. DE Laplace. 



MATBÉMATiotrns. J'ai donné dans ce Mémoire, la théorie générale du mouvement de 

 la chaleur dans une sphère homogène j quel qu'ait été son état initial 

 de chaleur, en rattachant cette théorie à celle des attractions des sphé- 

 roïdes , publiée dans le livre troisième de la Mécanique céleste. Il restait, 

 pour la compléter, à déterminer les constantes qu'elle renferme, au 

 moyen de cet état initial. 21 est facile d'y parvenir par le théorème 

 suivant, dont je donnerai la démonstration dans la Connaissance des 

 Temps de 1825, qui paraîtra incessammenh 



Je conserve les dénominations du Mémoire cité, et je suppose l'état 

 initial de la chaleur, développé dans une suite de termes v'-'^,^ i pou- 

 vant s'étendre depuis zéro jus qu'à l' infini, et y^'^ étant u ne fonction 

 rationnelle et entière de //-, j/'i— ^*. sin. tt, et j/i — ^a' . cos. t assu- 

 jettie à la même équation aux différences partielles que j-''; les coeî* 

 ficients de cetle fonction- étant des fonctions quelcenques de r. J'a 



lATBEMATiQUES. 



