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leur aftiMClion muliiellesoit insensible, ce qui me paraît être la propriété 

 caractérîslique de ces fluides, même des vapeurs, de celles du moins 

 qu'une légère compression ne réduit point en partie, à l'état de liquide. 

 Je suppose ensuite que ces molécules retiennent par leur attraction, 

 la clialeur, et que leur répulsion mutuelle est due à la répulsion des 

 molécules de là chaleur, répulsion dont je suppose l'étendue de la 

 sphère d'activité,, insensible. Je lais voir que, clans ces suppositions, 

 la pression dans l'intérieur et à la surface d'une sphère formée d'un 

 pareil fluide, est égaleau produit du carré du nombre de ses molécules 

 contenues dans un espace donné pris pour unité, par le carré de la 

 chaleur renfermée dans une quelconque de ces molécules, et par uii 

 facteur constant pour le même gaz. Ce résultat étant indépendant du 

 rayon de la sphère, il est facile d'en conclure qu'il a lieu, quelle que 

 soit la ligure de l'enveloppe qui contient le fluide. 



J'imagine ensuite l'enveloppe de l'espace pris pour unité, à une tem- 

 . pérature donnée, et contenant un gaz k la même température. 11 est 

 clair qu'une molécule quelconque de ce gaz, sera atteinte à chaque 

 instant par des rayons caloriques émanés des corps environnants. Elle 

 éteindra une partie de ces rayons; mais il faudra, pour le maintien de 

 ]a température, qu'elle remplace ces rayons éteints, par son rayon- 

 nement propre. La molécule, dans tout autre espace à la même tem- 

 pérature, sera atteinte à chaque instant parla même quantité de rayons 

 caloriques; elle en éteindra et elle en rayonnera la même partie. Celte 

 quantité est donc une fonction de la température, indépendante de la 

 nature des corps environnants; et l'extinction serais produit de cette 

 fonction, par une constante dépendante de la nature de la molécule 

 ou du gaz. J'observerai ici que la quantité des rayons émanés des corps 

 environnants, et qui forme la chaleur libre de l'espace, est, à cause 

 de l'extrême vitesse que l'on doit supposer à ces rayons, une partie 

 insensible de la chaleur contenue dans ces corps; comme on l'a re- 

 connu, d'ailleurs, par les expériences que l'on a faites pour contlenser 

 cette chaleur. Maintenant, quelle que soit la manière dont la chaleur 

 des molécules environnant une molécule donnée de gaz, agit sur la 

 chaleur propre de cette molécule, pour en détacher une partie ou pour 

 faire rayonner la molécule; il est visible que ce rayonnement sera eu 

 liaison composée de ta densité du calorique contenu dans l'espace pris 

 pour unité, et dé la chaleur propre k chaquetnolécule. D'ailleurs, cette 

 raison composée est proportionnelle à la pression qu'éprouve la chaleur 

 contenue dans une molécule de gaz, pression k laquelle on doit sup- 

 poser le rayonnement de la molécule proportionnel. La densité du 

 calorique dans le même espace est proportionnelle au nombre des 

 molécules de gaz qu'il renferme, multiplié par la chaleur propre de 

 chaque molécule. Ainsi le rayonnement d'une molécule du gaz, est 



