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 unes des autres. Cette remarque suffit pour montrer l'incertitude de 

 Ja proposition ci-dessusT, énoncée; et, dans l'état actuel de l'analyse, 

 il ne resle aucun moyen de juger si les i'ormules (f3) et (19) sont les 

 intégrales générales des équations qu'elles vérifient, ni à quels carac- 

 tères on doit reconnaître ces intégrales générales. 



Explication de la réfraction dans le système des ondes. 



La théorie des vibrations lumineuses est encore si peu connue, que 

 nous ne croirons pas déplaire aux lecteurs, en leur présentant d'une 

 manière succincte' l'explication qu'elle donne des lois de la réfraction. 



Les partisans les plus zélés du système de l'émission ne peuvent nier 

 la supériorité de l'autre, quant aux résultats, c'est-à-dire aux formules 

 qui en ont été déduites. C'est la théorie: des ondulations qui a révélé au 

 D"" Young tant de relations numériques si remarquables entre les phé- 

 nomènes de l'optique les plus différents; c'est elle aussi quia fait con- 

 naître les lois générales de la diffraction , que la simple observation 

 n'aurait pu jamais découvrir, et les véritables principes de la colora- 

 tion des lames crisLallisées. On 3. reproché à cette théorie le vague de 

 ses explications, qui conduisent cependant à des formules d'accord avec 

 les faits; et quoiqu'elle calcule la marche des rayons réfractés dans 

 un gra^nd n'ombre de cas qùilà suivent des lois beaucoup plus com- 

 pliquées que la loi dé Descartes, on a prétendu qu'elle ne pouvait pas 

 encore expliquer celle-ci d'une manière satisfaisante : c'est ce que 

 nous allons tâcher de mettre le lecteur à portée de juger lui-même, 

 en nous renfermant tcnitefois dans les bornes étroites que nous pres« 

 crit la nature de ce journal. 



Nous rappellerons d'abprd en peu de mots les définitions et les 

 principes nécessaires à l'intelligence de la démonstration. 



lorsqu'un ébranlement est excité dans un point d'un fluide dont 

 l'élasticité est uniforme, l'ébranlement se propage avec une égale promp- 

 titude en tous sens, et forme ainsi des ondes sphériques, dont ce point 

 est le centre. Nous appelons surface de l'onde la surface sur tous les 

 points de laquelle l'ébranlement arrive au même instant, ou, en d'au- 

 tres termes, la réunion de tous les points qui éprouvent simultanément 

 un mouvement correspondant à la même époque de l'oscillalion du mo- 

 teur, telle que celle où sa vitesse est nulle ou atteint son maximum. 

 Cette surface est sphérique dans, le cas particulier que nous considé- 

 rons; mais elle peut affecter une autre forme, et devenir ellipsoïdale, 

 par exemple , quand l'élasticité du milieu n'est pas la même dans 

 joutes les directions. On appelle rayon la ligne droite menée du centre 



