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d'ébranlement à la surface de l'onde; c'est la ligne suivant laquelle se lo2i. 



propage l'ébranlement : elle est perpendiculaire à la surface de l'oude, 

 quand celle-ci est sphérique. Cette normale est la direction suivant la- 

 quelle s'opère la vision , soit à l'œil nu, soit avec une lunette. 



La nature de l'ébranlement est une chose essentielle à considérer dans 

 la question qui nous occupe; nous admettrons qu'il est oscillatoire, 

 et que les oscillations de la molécule vibrante qui agite l'éther se répè- 

 tent régulièrement un très-grand nombre de fois; il en résultera une 

 suite non interrompue d'ondulations de même longueur. Nous appelons 

 ondulation entière toute la partie du fluide ébranlée par une oscillation 

 complète, c'est-à-dire une allée et un retour de la molécule vibrante: 

 l'ondulation entière est composée de deux demi-ondulations qui répon- 

 dent l'une à l'allée et l'autre au retour de la molécule vibrante; elles sont 

 tout-h-fait pareilles et symétriques, quant à l'intensité des vitesses abso- < 



lues des molécules du fluide et des forces accélératrices résultant de 

 leurs déplacemens relatifs, mais contraires quant au signe de ces vites- 

 ses et de ces forces accélératrices, qui sont positives dans l'une et né- 

 gatives dans l'autr.?. C'est une conséquence nécessaire de la nature os- 

 cillatoire de l'ébranlement primitif. 11 en résulte que lorsque deux séries 

 d'ondes semblables , ayant la même longueur d'ondulation , se propagent 

 suivant la même direction , et difllèrent dans leur marche d'une demi- 

 ondulation, il y a opposition complète entre les mouvements qu'elles 

 tendent à imprimer aux molécules éthérées, si d'ailleurs ces mouvements 

 sont parallèles dans les deux systèmes d'ondes; car les vitesses et les 

 forces accélératrices qu'ils apportent en chaque point de l'éther seront 

 partout de signes contraires, et si elles sont égales, c'est-à-dire, si les 

 deux systèmes d'ondes ont la même intensité, elles se neutraliseront 

 mutuellement dans toute l'étendue de ceux-ci, excepté les deux demi- 

 ondulations extrêmes, qui échappent à l'interff^rence , mais qui sont une 

 trop petite partie du mouvement total pour affecter l'œil d'une manière 

 sensible. Ainsi foutes les fois que deux systèmes d'ondes parallèles de 

 même nature et de même intensité difièrent dans leur marche d'une 

 demi-ondulation , on peut dire qu'ils se détruisent complètement. 



Cela posé, soit A C la surface de séparation de deux milieux dans 

 lesquels la marche de la lumière n'a pas le même degré de rapidité. 

 Soit A B une onde incidente, inclinée d'un angle quelconque sur A C 

 et supposée plane , comme la surface réfringente, pour simplifier les 

 Taisonnements; c'est supposer le point lumineux infiniment éloigné. 

 Les diverses parties de la surface de cette onde ne rencontreront AC 

 que les unes après les autres : si l'on veut comparer les instants d'ar- 

 rivée des deux points E et B, par exemple, il faut mener perpendicu- 

 lairement à l'onde les lignes E F et B C, qui seront les rayons corres- 

 pondants à ces points, les lignes suivant lesquelles se propage l'é- 



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