entre deux portions consécutives, qu'elles contieuneut le même nombre 

 «le centres d'ébranlements égaux, et envoient l'une et l'autre la même 

 quantité de lumière eu G; car, eu raison du peu de distance entre les 

 points de division relativement à leur éloigucmcnt de G, les rayons 

 envoyés sont sensiblement parallèles, et doivent apporter eu consé- 

 quence des vibrations de même intensité, et qui s'exécutent suivant la 

 même direction; et, puisque les rayons correspondants de ces deux 

 parties diffèrent d'ailleurs d'une demi-ondulation, tous les systèmes 

 d'ondes qu'ils apportent se neutraliseront mutuellement. Ainsi, les 

 rayons envoyés par deux parties contiguës se détruisent, dès qu'ils 

 sont un peu inclinés sur FG; ou, plus exactement, la lumière envoyée 

 par une de ces parties est détruite par la moitié de la lumière de celle 

 qui la précède, et la moitié de celle qui la suit; car si la différence 

 d'intensité est un infiniment petit du premier ordre entre les rayons de 

 deux parties contiguës ^ elle n'est plus qu'un infiniment petit du" second 

 entre lés rayons d'un© partie intermédiaire et ceux des parties qui la 

 comprennent- en sorte que, négligeant dans le calcul une infinité de 

 ces petites différences, nous ne commettons cependant point d'erreur 

 sensible : la même observation . s'applique aux petites différences de 

 direction dans les oscillations envoyées par trois divisions consécutives 

 (^i). Ainsi il n'y a de rayons qui concourent efficacement à la formation 

 du système d'ondes résultant eu G, que ceux qui sont sensiblement 

 parallèles à FG. 



Considérons un autre poiot quelconque P sur la ligne CD; soit MNP 

 la ligue de plus court chemin de ce pointa l'onde incidente AB : l'onde ré- 

 sultante en P ne sera pareillement formée que parles ondes élémentaires 

 parties de points tels que n, n', assez rapprochée de N pour que les 

 rayons «P et n^P soient presque parallèles à NP, et les rayons d'une 

 obliquité prononcée se détruiront mutuellement. Or, il est évident que 

 les divisions correspondant à des différences d'une demi-ondulation, et 

 qui seront inégales dans le voisinage du point N, comme dans celui du 

 point F, suivront d'ailleurs la même loi de décroisscment; elles seront 

 seulement plus petites dans le rapport de J/^NP à v^FG; si donc on les 

 subdivise les unes et les autres en petits éléments respectivement pro- 

 portionnels à v^NP et »/FG, elles en contiendront le mên)e nombre de 

 part et d'autre, et il y aura les mômes difiérences de chemins par- 



(i) En expliquant le principe des inlerférances , nous avons remarqué que lorsque 

 deux systèmes d'ondes diffèrent d^ins lenr marcLe d'une demi-ondalalion , les deux; 

 demi-ondes extrêmes échappent à l'inlerférence. Comme il y a ici une infinité de 

 systèmes d'oiides, on pourrait supposer, an premier abord, qu'une inlinilé de demi- 

 ondes échappent à l'interférence; mais en j réfléchissant un peu, on voit qu'elles se 

 détruisent deux à deux, ou, ce qui revient au même, que chaque sjslèrae élémentaire 

 est détruit sur toute son éleudue par celui qui est en avant et celui qui est en arrière 

 d'une demi-ondalation. 



