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courus entre les rayons envoyés parles éléments correspondants; par 1821. 



conséquent tous les sx'stèmes d'ondes élémentaires apportés en P, se 

 trouveront dans les mêmes positions respectives, par rapport au point P, 

 que les systèmes d'ondes élémentaires envoyés en G par rapport à G: 

 ainsi les deux systèmes d'ondes résultants en P et en G seront situés de 

 la même manière relativement aces points. En employant les formules 

 d'interférences données dans le tome XI des annales de Physique et 

 de Chimie, pages 255, 256) 286, 287, et intégrant successivement 

 suivant les deux dimeosions, c'est-à-dire parallèlement et perpendicu- 

 lairement au plan de la figure, qui est ici le plan d'incidence, on trouve 

 que le système d'ondes résultant est en arrière d'nu quart d'ondulation 

 relativement au .système d'oades élémentaires qui a suivi le pîns court 

 chemin. Mais nous n'avons pas besoin ici de connaître ces intégrales 

 pour déterminer la direction des surfaces des ondes du système résul- 

 tant; car nous venons de voir qu'il doit se trouver situé de la même 

 manière relativement à tous les points P, G etc,, de DC; donc les sur- 

 faces de ses ondes seront parallèles à DC. - 



Or sin. ACD : sin BAC :: AD : BC; c'est-à-dire que les sinus des 

 angles que les ondes incidentes et réfractées Ibnt avec la surtace réfrin- 

 gente, sont dans le rapport constant des vitesses de propagation de la 

 lumière dans les deux milieux; mais ces angles sont égaux a ceux que 

 les normales aux ondes, c'est-à-dire les rayons, font avec la normale à la 

 surface; donc les sinus des angles d'incidence et de réfraction des rayons 

 sont entre eux dans le rapport constant des vitesses de propagation. 



Pour compléter cette démonstration et faire voir que la théorie 

 s'accorde avec les lois expérimentales de la rélraclion , il nous resterait 

 à prouver que la normale à l'onde, que nous avons appelée rayon, 

 est efieclivement la direction du rayon visuel; on y parvient aisément 

 par des considérations analogues à celles que nous venons d'employer 

 pour déterminer la direction de l'onde réfractée. Mais nous nous bor- 

 nerons à ce résultat, ne pouvant donnera des développements théo- 

 riques une plus longue étendue dans ce Journal. D'ailleurs, sans ap- 

 profondir la ihéorie de la vision, il est presque évident, à priori, que 

 l'onde émergente doit peindre l'objet au fond de l'œil, dans la même 

 direction relativement à son plan, que l'onde incidente le fait relati- 

 vement au sien, et qu'ainsi tout se réduit à déterminer l'inclinaison 

 mutuelle de ces plans. 



iNous terminerons eu observant que non-seulement tous les points 

 de la surface de chaque onde du système résultant se trouvent situés à 

 la même distance de OC, mais, en outre, que si l'onde incidente a une 

 intensité uniforme dans toute sou étendue, cette égalité d'intensité doit 

 se maintenir dans l'onde réfractée. En effet, comparons encore les 

 vibralions résultantes qtii s'exécutent dans deux points quelconques 

 P et G ; nous avons remarqué que les parties de AC, assez voisines 



