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 dos rayons de première nrrivée NP et FG pour contribuer d'une ma- 

 nière sensible aux effets produits en Pet en G, étant divisées en éléments 

 proportionuels aux racines carrées des distances NP et FG, les ondes 

 élémentaires envoyées par les centres d'ébranlement correspondants 

 seraient situées de la même manière relativement aux points P et G; 

 or, l'iritensilé de la résultante ne dépend que des positions respectives 

 des sx^slèmes d'ondes qui la composent et de leur intensité] il suffit 

 donc de prouver que les intensités des ondes élémentaires sont égales 

 (le part et d'autre. Les centres d'ébranlement en lesquels nous divisons 

 AC près des points F et N, ayant, parallèlement et perpendiculaire- 

 ment au plan de la figure, des largeurs proportionnelles aux racines 

 carrées de FG et N P, les viiesses absolues des molécules dans les 

 ondes élémentaires qu'ils envoient suivront le rapport de FG à NP, 

 à égales distances des centres d'ébranlement; mais l'analyse démontre 

 que les vitesses absolues sont en raison inverse des distances; donc, 

 elles seront égales en P et en G. 



Les raisonnements que nous venons de faire supposent que la surface 

 réfringente est indéfiniment étendue, ou du moins que ses limites 

 sont assez qloignées des points N et F pour que les rayons supprimés 

 n'eussent pu intluer d'une manière sensible sur l'intensité de la résul- 

 t.nite aux points P et G. Dans le cas contraire, il est clair que l'égalité 

 d'intensité pourrait être altérée, ainsi que la similitude des positions 

 du système d'ondes résultant en P et eu G; les formules d'interfé- 

 rences déjà citées donnent les moyens de déterminer les intensités de 

 la lumière et la marche des faisceaux alternativement obscurs et bril- 

 lants dans lesquels elle se divise alors; et les résultats du calcul s'ac- 

 cordent avec ceux de l'expérience. C'est en cela surtout que la théorie 

 de la réfraction déduite du système des ondes est bien supérieure à 

 celle de Newton, qui n'e.^plique la marche de la lumière que dans 

 le cas particulier d'une surface continue et indéfinie. 



La théorie que nous venons d'exposer ne détermine la position des 

 divers points de l'onde réfractée qu'à une distance de la surface réfrin- 

 gente très-grande relativement à la longueur d'ondulation ; mais si l'on 

 fie rappelle qu'un seul millimètre contient déjà près de deux mille fois 

 la longueur moyenne des ondulations lumineuses, on sentira que les 

 résultats numériques obtenus dans ce cas, peuvent s'appliquer à toutes 

 les expériences qui ont été faites pour mesurer la réfraction et vérifier 

 la loi de Descartes. A. F. 



Nota. Nous n'avons pu exposer ici que irès-succinclement le principe (tesinterférençes 

 el les autres principes londamentaux de ia théorie des ondes : on trouvera de plus amples 

 développements sur ce sujet dans le Supplément à la Iraduclion française delà cinquième 

 édition de la Chimie de Thomson, par M. Riffault. 



