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ï)é\)ehppenient de la théorie des Jlindes élastiques, et Applica- 

 tion de cette théorie à la vitesse du son; par M. DE Laplace. 



I.A théorie que j'ai donnée de ces fluides consiste à regarder chacune Mathématiques. 



de leurs molécules comme un petit corps en équilibre dans l'esfjace, 



en vertu de toutes les l'orces qui le sollicitent. Ces forces sont, T° l'action Bureau des longi- 



répulsive de la chaleur des molécules environnant une molécule A, sur ''"\"' ,0,. 



1 ' 1 1 , w 1 • I .• L <t .• 12 décembre loar. 



la chaleur propre de cette molécule qui la relient par son rttraction; 



2" l'attraction de cette dernière chaleur, par les mêmes molécules; 

 5° l'attraction qu'elles exercent par leur chaleur et par elles-mêmes, 

 sur la molécule A. Je suppose que ces forces attractives et répulsives 

 ne sont sensibles qu'à des distances imperceptibles, et qu'a raison de la 

 rareté du fluide, la première de ces forces est la seule qui soit sensible. 

 Je fais ici abstraction de la pesanteur, comme insensible relativement; 

 à la force répulsive du calorique. Cela posé, je trouve, par les lois do 

 l'équilibre des fluides, l'équation suivante 



P = Un* . c°3 (i) 

 n est le nombre des molécules du gaz, contenues dans un espace pris 

 pour unité, et que je supposerai être le litre 3 cest le calorique renfermé 

 dans chaque molécule 3 k est une constante dépendante de la force 

 répulsive que les particules du calorique exercent les unes sur les autres, 

 et qu'il paraît naturel de supposer la même pour tous les gaz; enfin, 

 P est la pression du fluide contre les parois du litre qui le contient. 



J'obtiens une seconde équation, parles considérations suivantes. Je 

 conçois le litre comme un espace vide à une température quelconque: 

 en y plaçant un ou plusieurs corps, ils rayonneront du calorique les uns 

 sur les autres, et sur les parois du litre, qui rayonneront pareillement 

 du calorique sur eux etsur elles-mêmes. Il y aura équilibre de tempé- 

 rature, lorsque chaque molécule rayonnera autant de calorique qu'elle 

 en absorbe. L'espace vide du litre sera traversé dans tous les sens par 

 les ravons caloriques qui formeront ainsi un fluide discret d'une densité 

 très-petite, et dont la quantité sera insensible relativement à la quantité 

 de chaleur contenue dans les corps. On peut facilement prouver qu'à 

 raison de la vitesse des particules fibres du calorique, vitesse qui peut "^ 



être comparée à celle de la lumière, ce fluide doit être d'une extrême 

 rareté. Aussi les expériences que l'on a faites pour le condenser, n'ont- 

 ,elles donné aucun résultat sensible. Jl est clair que la densité de ce flui- 

 de discret, augmente avec la chaleur des corps. Elle peutamsi servir de 

 mesure à leur température, et en donner une définiiion précise. i,]le 

 croît proportionnellement aux dilatations de l'air dans un thermomètre 

 d'air à pression constante; et par cette raison, ce thermomètre me pa- 

 rait être le vrai thermomètre de la naturç. 



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