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 |9 , c, , étant relatifs à la section verticale du cylindre qui passe par la 

 molécule B, nous aurons en réduisant en série 



cl. oc 



c .cc,-=.ii . c^ -\- s.c. -^ f- etc., 



les dififérentielles du second membre se rapportant à la molécule A. 

 Or on a 



fsds . <p, (s) = o, 



lorsqu'on prend les intégrales depuis 5 = — co . jusqu'à 5== oo. On a 

 ensuite 



/^' J5.(p. (5) = 5. 4/ (5) — fds.-\.(s), 



en désignant par-^K^), l'intégrale fsds .<p, (s). Donc si l'on nomme Q 

 l'intégrale fds. ■\' (s) prise depuis s nul jusqu'à 5 infini 5 la force qui 

 sollicite horizontalement la molécule A, sera en sens contraire de l'ori- 

 gine des s, 



Soit - 



pc.ds """ ^ pds * 



la force précédente devient ainsi 



Soit X la coordonnée horizontale de la molécule A dans l'état d'équili- 

 bre, et X + X sa coordonnée dans l'état de mouvement. Soit encore (f) 

 la densité de l'air dans l'état d'équilibre. On aura 



en négligeant donc le carré de dx, et observant quef -— j = ( — ^ j , 

 on aura ^ 



La force qui sollicite la molécule A, dans le sens des a; sera donc 



4^.NQ.C^).(^^yc'.(i-g). 



Il resuite de l'analyse que j'ai donnée dans la Connaissance des Temps 

 de 1824, que P étant la pression d'e l'atmosphère, on a dans l'état 

 d'équilibre, 



P = 2;7.NQ.(^)-.c'i 



