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 ture intérieure fût reclevemie la même que l'extérieure, ils ont observé 

 cette difïérence de pression du dehors au dedans, au moyen d'un mano- 

 mètre d'eau qu'ils avaient adapté au ballon. Ouvrant ensuite le robinet, 

 l'air extérieur est entré dans le ballon : lorsqu'il a cessé de s'y intro- 

 duire, ce qu'ils ont jugé, soit par la cessation du brnif que l'air taisait 

 en s' y introduisant , soit parle manomètre qui était revenu au niveau , 

 ils ont fermé promptement le robinet, en sorte que l'intervalle entre 

 l'ouverture et la fermeture du robinet n'a pas été de j de secondes : le ma- 

 ïiomètre ensuite a remonté, et lorsqu'il a été stationaire, il a indiqué une 

 difïérence de pression entre l'intérieur et l'extérieur du ballon, égale à 

 5"'''-,6ii. Celle expérience, la meilleure de soixante expériences de ce 

 genre, qu'ils ont laites, en est le résultat moyen. On peut voir dans le 

 journal cité , une description plus étendue de l'appareil et des précautions 

 qui ont été prises. 



Voyons maintenant comment on peut conclure de cette expérience, 

 la valeur i — S. J'observe d'abord que pendant la courte durée d'une vi- 

 bration aérienne, la chaleur absolue c + i d'une molécule aérienne, 

 peut être supposée constante^ car celte ( haleur ne pouvant se dissiper 

 que parle rayonnement, il faut pour avoir ainsi une perle sensible, un 

 temps beaucoup plus grand que la durée d'une vibration qui n'excède 

 pas une tierce : il n'en est pas de même de la chaleur libre c qui se perd 

 non-seulement par le rayonnement, mais encore par sa combinaison 

 due à la variation de sa densité p. Dans le cas présent, on peu tdonc 

 supposer d c ou d. (c + i—i) égal à — dl. 



J'observe ensuite que la température z/ de l'espace, ou la densité du 

 fluide discret qui la représente, peut être supposée constante pendant 

 la durée d'une vibration aérienne. Elle varie dans le point de l'espace 

 occupé par une molécule aérienne vibrante, à raison de la variation 

 de densité dans l'air qui i'environnej mais cette densité n'est variable 

 que dans l'étendue de la vibration, étendue très-pelite par rapport h 

 l'espace environnant. La variation de u étant de l'ordre du produit de 

 cette étendue, par la variation de la densité de l'air; on voit qu'elle 

 peut être négligée. Maintenant la chaleur libre c de la molécule ne peut 

 visiblement dépendre que de ces trois choses, la chaleur absolue c + i, 

 la densité p, la température u de l'espace : on pourrait y ajouter la 

 température v de la molécule; mais cette température étant déterminée 

 par l'équation 



/■cp c' := qv^ 



elle est fonction de ,3 et de c. De la relation qui existe entre les choses 

 que je viens de nommer, on peut tirer l'équation 



c + i = -\'(kp^ c',p,u); 

 en iioïnmant donc V, la fonction du second membre de celle équation, 



