( l?» ) . , 



ballon. Cette densité est donc proportionnelle à la pression intérieure a 

 la fin de l'expérience, pression que je désignerai par P", ce qui donné 



,, , pT pr 



L__L = — — — ; on a donc 



dp 



p_P' 



d\'\ ~ F'^^P'" 



'âWj 



f',Y' etP' difiérant extrôinement peu de p, V et P; on peut dans le 

 premier membre de l'équation précédente, changer les premières quan- 

 tités dans les secondes; la vitesse du sou devient ainsi 



V 2 hs . pTTUpf 



L'expérience citée donne 



P — P^ = iB-'-.Si 



P"_p/ = io-%i99, 

 d'où l'on tire 328"'^'-,6 pour la vitesse du son; ce qui ne diflère que de 

 8*'^'",6 du résultat de l'observation. 



Si l'on suppose la chaleur absolue proportionnelle à la température , ou 



V étant la température de la molécule aérienne; sa chaleur abandonnée 

 en passant de la température v' à la température i^, sous la pression 

 constante P, sera 



ainsi la chaleur abandonnée par un litre d'air sous cette pression , sera , 

 dans cette supposition fort naturelle, proportionnelle à cette quantité 

 multipliée par /s, ou par la pression P; elle sera donc proportionnelle à 



^ iv'~v). 9(P), 

 et son accroissement dû à l'accroissemenl ^P^, de P, sera 



{V' — V) i-P. 0' (P), 



ç' (P) étant - ' p — . En divisant cet accroissement par la quantité 

 elle-même, le rapport* sera 



J-P P(p' (P) 



P ■ "F(F) ' 



Le, milieu entre les observations de MM. La Roche et Berard, donne 



