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la loi des fempératurcs est inciépendanle delà ibnction qui exprime la loi 

 du rayonnement à petites distances entre ses molécules. 



L'équation qu'il s'agissait d'obtenir, à jaquelle je suis parvenu dans ce 

 second Mémoire, a la même Ibrme (jue celle qui se trouve dans le pre- 

 mier; mais elle n'est plus sujette à aucune restriction; et le sens réel 

 qu'on y doit attacher est iixé d'une manière précise : au lien de s'appli- 

 quer à la température des points de la surface , qui reste inconnue et 

 qui ne saurait non plus être donnée par l'observation, celte équation 

 subsiste pour la température qui a lieu à une très-petite iirolondeur, 

 laquelle teznpérature est eîi même temps celle que l'on peut calculer et 

 observer. 



Dans le premier Mémoire, j'ai aussi considéré la distribution de la 

 chaleur dans un corps composé de deux parties de matières difFérentes, 

 en supposant toujours, comme pour la surface extérieure, que 'la 

 température n'éprouve pas de changement brusque près de leur sur- 

 face de contact. Danscelui-ci, j'examin*e de nouveau cette hypothèse, 

 et je lais voir qu'elle entraîne des conséquences qu'on ne peut admeltre 

 sans nuire à la généralité de la question, En l'abandonnant ensuite, je 

 parviens à deux équations relatives, à la surface de contact, qui n'a- 

 vaient pas encore été données. Outre la conductibilité propre de la ma- 

 tière dans chacune des deux parties du corps, ces équations renferment 

 encore une quantité qui se'rapporte au passage de la chaleur de l'une 

 de ces parties dans l'autre, et dont la valeur ne peut aussi se déduire 

 que de l'observation. J'ai indiqué à la lin de ce Mémoire les expé- 

 riences et les calculs qu'il faudrait-i'aire pour déterminer cette valeur 

 delà manière qui paraît la plus susceptible d'exactitude. 



Les équations différentielles du mouvement de la chaleur étant ainsi 

 établies, il faudra, pour en faire des applications numériques, con- 

 naître les valeurs de certains éléments qu'elles renferment, savoir : la 

 chaleur spécifique de la matière du corps, la mesure de sa conductibilité 

 propre, celle du pou-»oir rayonnant de sa surface pour un excès donné 

 de sa température sur celle du milieu extérieur, et enfin la quantité re- 

 lative au passage de la chaleur d'une substance solide dans une autre. 

 Il serait donc à désirer que l'expérience eût fait connaître, pour im 

 grand nombre de corps, les valeurs de ces divers éléments; mais si 

 l'on excepte la chaleur spécifique, nos connaissances à l'égard des 

 autres sont encore extrêmement bornées. D'un autre côté, pour que les 

 équations différentielles restent linéaires et puissent être résolues, on 

 est obligé de regarder ces diverses quantités comme indépendantes rie la 

 température; or, l'expérience a déjà prouvé que la chaleur spécifique 

 et la mesure du rayonnement de la surface éprouvent de très-grandes 

 variations dans les hautes températures, et il est naturel de penser qu'il 

 en est de même à l'égard de la conductibilité ; la solution des problèmes 



BE^KsseessBva^Gaam 



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