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i''. La temptratuce extérieure change avec la latidiclej mais on trouve i H 2 1. 



qu'à raison de la grandeur (lu rayon terrestre, cette variation n'a pas 

 d'intlueuce sensible sur la loi des tempt^rafures dans le sens de la pro- 

 fondeur, pourvu que la distance a la surface soit très-petite par rapport: 

 à ce rayon , ainsi que cela arrive à toutes les profondeurs où les obser- 

 vations [leuvent se faire. Cette remarque est due à M. I-aplacej et, .sur 

 ce point", [e n'ai fait que confirmer le résultat de son finalyse, en mon- 

 trant aussi que cette varialijon de chaleur dépendante de la latitude, 

 n'influe pas non plus sur la loi du décroissement des inégalités pério- 

 diques, diurnes ou annuelles, ni Sur l'instant de leur maximum, a. 

 diverses profondeurs. 



2". I,a température extérieure varie encore par des circonstances 

 locales, de sorte qu'elle s'élève quelquefois à des degrés très-dilïérenis , 

 dans des lieux qui ne sont séparés que par de petites distances; or, cette 

 autre espèce de variaûon influe sur la loi des températures intérieures, 

 et il en résulte que la chaleur qui existe à une profondeur déterminée, 

 ne dépend pas uniquement de celle qui a lieu à la surface sur la même 

 verticale : elle dépend aussi des températures des points circouvoisins, 

 jusqu'à des distances plus grandes que cette' même profondeur. On 

 trouvera '' dans mon Mémoire une formule pour calculer le degré de 

 chaleur qui doit avoir lieu à une distance donnée, 'au-dessous de la 

 surface de la terre , d'après les températures des points de cette sur- 

 face , fournies par l'observation. 



Ces résultats se rapportent à l'état permanent du sphéroïde terrestre, 

 déterminé par les causes qui agissent constamment à sa surface , et in- 

 dépendant de sa chaleur primitive. Mais j'ai aussi considéré l'état final 

 d'une sphère homogène d'un très-grand rayon , qui précède immédia- 

 tement son état permanent, et dans lequel on verra que les températures 

 de tous les points également éloignés du centre, sont devenues égales 

 entre elles , et proportionnelles à la moyenne de leurs grandeurs iGt- 

 tiales, de manière qge l'inégalité de température subsistera encore dans 

 le sens du rayon, à une époque où elle aura entièrement dispara dans 

 tout autre sens. 



Le dernier paragj*aphe de ce Mémoire est relatif à la distribution de 

 la chaleur dans uae sphère composée de deux parties, de matières diffé- 

 rentes. J'ai choisi ce. problème, pour donner un exemple de l'usao^e des- 

 nouvelles équations tjue j'ai annoncées plus haut, et qui se rapportent 

 au passage de la chaleur d'une partie d'un corps dans une autre. Il m'a 

 aussi fourni l'occasion de faire quelques remarques sur le refroidissement 

 des corps solides, recouverts par une couche très-mince d'une matière 

 différente de la leur, et sur celui des liquides contenus dans des vases 

 d'une très-petite épaisseur : je les soumets aux physiciens; elles mon- 

 trent, ce me semble, l'imperfection de la méthode que l'on a suivie 



