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rotation autour de son axe. Ce mouvement est très-rapide quand la pile 

 est suffisamment forte, el par rapport à un observateur situé dans l'axe, il 

 a lieu dans le même sens que celui qui précède. 



Ces faits s'expliquent facilement dans la théorie de M. A.:ipère. Il a mon- 

 tré qu'ils sont une suite nécessaire de ce que les courants électriques, exci- 

 tés par la pile, traversent d'abord le mercure, et ensuite la masse même de 

 l'aimant, et de ce que la partie de ces courants ,^ qui est dans le mercure, 

 exerce sur ceux dont il admet l'existence autour des particules de l'aimant, 

 <lans des plans perpendiculaires à son axe, une action dont la réaction 

 tend à mouvoir les particules du mercure en sens contraire, comme on 

 le voit dans l'expérience de sir H. Davy, dont nous parlerons tout à 

 l'heure, tandis qu'à l'égard de la partie des mêmes courants qui se trou- 

 ve dans la masse de l'aimant, l'action et la réaction ayant lieu sur des 

 particules d'un même corps, il n'en peut résulter aucun mouvement dans 

 ce corps. Il faut donc prendre la résultante de toutes les actions, tant at- 

 tractives que répulsives que les petites portions des courants du mercure 

 seulement exercent, d'après la formule donnée par M. Auipère, sur les pe- 

 tites portions des courants de l'aimant, et l'on voit aussitôt que cotte résul- 

 tante est dirigée dans le sens où le mouvement a effectivement lieu. 



M. Davy a observé dans le mercure qui f.iit partie du circuit voltaïque 

 les mouvements de rotation produits par l'action d'un aimant. 11 en verse 

 quelques lignes de profondeur sur une assez grande surface, et y plonge 

 les deux branches du fil conducteur; il présente ensuite de très -près, 

 et à distance égale des deux extrémités de ces fils, le pôle d'un aimant 

 dans une position verticale. Aussitôt le mercure se meut en tourbillonnant 

 autour d'elles; le mercure tourne de droite à gauche autour de l'un des 

 fils, de gauche à droite autour de l'autre; en sorte que le sens du mouve- 

 ment est le même dans l'intervalle des deux fils, la direction de ce mou- 

 vement étant opposée à celle que prend, dans le même intervalle, un ai- 

 mant vc^rtical flottant. 



M. Faraday, dans un Mémoire plus récent, décrit un phénomène très- 

 remarquable. Il plie un fil de cuivre très-fin, de manière à ramener ses 

 extrémités parallèlement l'une à l'autre, et le suspend par le milieu à un 

 levier très-mobile, dont l'autre bras est chargé d'Ou contrepoids. On fait 

 alors plonger les exlréinités du fil de cuivre dans deux coupes pleines de 

 mercure : aussitôt que l'on fait communiquer l'une des coupes au pôle 

 positif et l'autre au pôle négatif de la pile, on voit le fil de cuivre s'élever. 



C'est une conséquence de ia théorie de M. Ampère. En effet, le courant 

 arrive à la première coupe, se subdivise dans la masse de mercure, et la 

 traverse dans une infinité de directions, qui convergent toutes vers le point 

 où plonge l'une des branches du fil dans laquelle il se meut en s'éleve- 

 vanî verticalement. ïi suit donc une direction perpendiculaire à celle des 

 courants qui ont lieu à la surface du mercure, et s'éloigne du sommet de 



