( '92 ) 

 dont nous venons de parler, consistant en ce que la lumière ainsi modifiée 

 recouvre toutes les propriétés de la lumière polarisée après deux nou- 

 velles réflexions totales qui dépolariseraient entièrement cclie-ci, démon- 

 trent que celle-là peut être considérée comme composée de deux fiiisceaux 

 polarisés à angle droit et différant dans leur marche d'un quart d'ondula- 

 tion. A l'aide de celte définition théorique et des règles d'interférence des 

 rayons polarisés, qui avaient servi à trouver le^ formules générales des phé- 

 nomènes ordinaires de la coloration des lames minces cristallisées, M. Fres- 

 jiel est parvenu aussi aisément à calculer les teintes |);i.rticulières que pro- 

 duit dans les mêmes lames cette nouvelle modification de la lumière, et il 

 a été conduit ainsi à plusieurs théorèmes curieux, dont voici le plus re- 

 marquable: Si l'on place une lanie mince cristallisée entre deux para\léli- 

 pipèdes de verre croisés à angFe droit, dans chacun desquels la lumière, 

 préalablement polarisée, éprouve deux réflexions totales sous l'incidence 

 de 54°7, d'abord avant son entrée dans la lame (que nous supposons per- 

 pendiculaire aux rayons), et ensuite après sa sortie, et si de plus la 

 lame est tournée de telle sorte que son axe fasse un angle de 45° avec les 

 deux plans de double réflexion, ce système présentera les propriétés opti- 

 ques des plaques de cristal de roche perpendiculaires à l'axe et des liqui- 

 des qui colorent la lumière polarisée; quand on fera tourner la section 

 principale du rhomboïde avec lequel on analyse la lumière émergente, 

 les deux images changeront graduellement de couleur , au lieu de n'éprou- 

 ver que de simples variations dans la vivacité de leurs teintes , comme 

 cela arrive pour le cas ordinaire des lames minces cristallisées; de plus, la 

 jnature de ces couleurs ne dépendra que de l'incilnaison respective du plan 

 primitif de polarisalion el de la section principale du rhomboïde, c'est- 

 à-dire, des deux plans extrêmes de polarisation; ainsi, quand cet angle 

 restera constant, on pourra faire tourner le système de la lame cristalli- 

 sée et des deux paralléiipipèdes autour du faisceau qui le traverse sans 

 changer la couleur des images (i). C'est cette analogie entre les propriétés 

 optiques de ce petit appareil et celles des plaques de cristal de roche per- 

 pendiculaires à l'axe, qui a fait prévoir à M. Fresnel les caractères particuliers 

 de la double réfraction que ce cristal exerce sur les rayons parallèles à 

 l'axe. 



Pour mettre cette double réfraction en évidence, M. Fresnel a taillé, dans 

 une aiguille de cristal de roche, un prisme très-obtus, dont l'angle réfrin- 

 gent était de i52°, et avait ses deux côtés également inclinés sur l'axe de 



(i) L'expérience fait voir que, pour achever de représenter rigonreusemeiil les 

 singuliers phénonniènes de coloralioii des placiucs de cristal de roche perpendiculaires 

 à l'axe, il faudrait que, dans la lame crislailisée dont nous venons de parler, les 

 rayons de diverses couleurs éj)rouvassent des doubles réfractions très-différentes et 

 qui fussent en raison invertie de leurs longueurs d'ondulation. 



