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lion à droite de celui du système d'ondes en arrière d'un quart d'ondu- 1 o2 2. 



lation , et elles tourneront de gauche adroite, lorsque le premier plan 

 sera à gauVhe du second, ou lorsque les deux plans de polarisation res- 

 tant disposés comme dans le premier cas , la difl'érence de marche sera 

 égale à trois quarts d'ondulation [i). On conçoit que daiis cette rotation 

 générale des molécules autour de leurs positions d'écjuilibre , elles n'oc- 

 cupent pas au même instant les mêmes points dcS circonî''érences qu'elles 

 décrivent , vu le irouvement progressif des ondes. Pour se représenter 

 leurs positions relatives , il faut concevoir que celles qui étaient sur une 

 même droite pnralièle au rayon, dans l'état d'équilibre, se trouvent main- 

 tenant placées sur une hélice très -étroite . décrite autour de cette ligne 

 droite comme axe, et dont le pas est égal à la longueur d une ondulation. 

 Si l'on fait tourner maintenant cette hélice autour de son axe d'un mou- 

 vement uniforme, de manière qu'elle décrive une circonférence dans l'in- 

 tervalle de temps pendant lequel s'accomj)!it une ondulation lumineuse, et 

 que l'on conçoive d'ailleurs que, dan;5 chaque tranche infiniment mince 

 perpendiculaire au ra3'on , toutes les molécules exécutent les mêmes mou- 

 vements et conservent les mêmes situations respectives, on aura une idée 

 exacte du genre de vibration qui constitue la polarisation circulaire, d'a- 

 près l'hypothèse que nous venons de rappeler. 



Mais, indépendamment de toute hypothèse sur la nature des vibrations 

 lumineuses, il résuite des faits et des lois générales de l'interférence des 

 rayons polarisés, i" que les deux faisceaux séparés par la double réfrac- 

 tion qui s'exerce le long de l'axe du cristal de roche, peuvent être consi- 

 dérés chacun comme composés de deux systèmes d'ondes polarisés à an- 

 gle droit et distants d'un quart d'ondulation, le plan de polarisation du 

 système d'ondes en avant étant pour un des faisceaux à droite, et pour 

 l'autre à gauche du plan de polarisation du système d'ondes en arrière; 

 2" que ces deux faisceaux ne traversent pas le cristal de roche avec la 

 même vitesse dans le sens de son axe, et que, selon la nature des aiguilles, 

 elles sont parcourues le plus promptement, tantôt par le faisceau polarisé 

 circulaircment de droite cà gauche, et tantôt par celui qui l'est de gauche 

 à droite, la ditférence de vitesse étant d'ailleurs la même dans les deux cas. 

 On conçoit que pour qu'une pareille ditTérence de marche puisse avoir 

 lien entre ces deux faisceaux, il faut que, tout étant d'ailleurs semblable 



(i) Si la (lifTérence de march", au lieu d'être un nombre pair ou impair de quarts 

 d'ondulation, était un nombre fractionnaire , les mouvements vibraloiies ne seraient 

 ni rcclilignes ni circulaires, mais elliptiques. On produitce genre de vibration en 

 changeant le nombre ou l'incidence des réflexions totales que subit le rayon polarisé. 

 On peut aussi obtenir celte modification intermédiaire a\ec deux rétlexious totales 

 sons l'incidence intérieure de 54" 7, en changeant l'azimut du pLm de réflrxion, que 

 nous avons supj:osé à ^5° du plan de la polaiisation primitive; le calcul dcmoutre que 

 dans ce cas les cottrbes décrites sont encore des ellipses. 



