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 plan de polarisation serait en raison inverse de la longueur d'ondulation , 

 ainsi qu'on le trouve par les formules d'interférence. Mais cette double 

 réfraction estj au contraire, très-différente pour les rayons de différente 

 espèce, comme on peut l'observer directement; et il parait qu'elle est en 

 raison inverse de la longueur d'ondulation, on, en d'autres termes, que 

 la petite différence de marche entre les deux faisceaux polarisés circulai- 

 rement en sens contraires , est la même pour un même uond^re d ondes , 

 quelle que soit la longueur d'ondulation; car, il résulte de cette supposi- 

 tion, que la déviation du plan de polarisation de la luniière émergenlc doit 

 être en raison inverse du carré de !a longueur d'ondulalion de chaque 

 espèce de rayons , confonnément aux observations de M. Biot. C'est la 

 différence de déviation, dans les plans de polarisation des rayons de diver- 

 ses couleurs, qui occasione les phénomènes de coîorationjju'on observe 

 quand on analyse, avec un rhomboïde de spath d'Islande, un fiisceau de 

 lumière blanche préalablement polarisée, à laquelle on a fait traverser 

 une plaque de cristal de roche perpendiculaire à l'axe ; il est clair que les 

 rayons de diverses couleurs qui composent la lumière émerycntc, se trou- 

 vant polarisés dans des azimuts différents, ne peuvent plusse partager 

 suivant la même proportion entre les images ordinaire et extraordinaire, 

 qui doivent, en conséquence, être colorées de teintes com|>lémentaires. 

 La lumière directe étant l'assemblage ou la succession rapide d'une infi- 

 nité de systèmes d'ondes polarisés reclilignement dans toutes les direc- 

 tions, on peut dire de chacun de ces systèmes d'ondes ce que nous avons 

 dit d'un seul faisceau polarisé, et ils doivent se comporter de la même 

 manière; si les deux images ne sont pas alors colorées, cela tient unique- 

 ment à ce que les offerts contraires produits par les rayons polarisés dans 

 des directions rectangulaires se compensent et se masquent mutuel- 

 lement. 



L'explication que nous venons de donner des propriétés optiques des 

 plaques de cristal de roche perpendiculaires à l'axe , qui peut être éga- 

 lement appliquée aux liquides dans lesquels la polarisation développe des 

 couleurs, ne diffère, comme on voit , de celle de M. Biot , qu'en ce qu'au 

 Heu de nous arrêter à la simple observation du plan de polarisation delà 

 lumière complexe qui sort de la plaque cristallisée , nous sommes remon- 

 tes aux deux systèmes d'ondes polarisés circul airement en sens contrai- 

 res dont cette lumière totale est composée. L'explication de M. Fresnel 

 a l'avantage de ratnener ces phénomènes , comme la coloration des iames 

 minces crislallisées parallèles à l'axe, à de simples différences de marche 

 entre deux faisceaux lumineux qui suivent la même direction: elle fait 

 voir innnédiatement pourquoi un faisceau de lumière auquel on a im- 

 primé la polarisation circulaire, par l'un quelconque des procédés indi- 

 qués précédemment, ne doit plus développer de couleurs dans les plaques 

 de cristal de roche qu'il traverse parallèlement à l'axe, ou dans l'essence 



