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hay otras hipótesis que dan para í un valor más complicado, pe- 
ro aun suponiendo que estas representasen mejor que la admi- 
tida por nosotros la distribución de las temperaturas, suponien- 
do la atmósfera en un estado de equilibrio (que nunca existe), 
no creo que representen mejor esa distribución en un momento 
dado, que es de lo que depende la refracción, sobre todo, en las 
capas próximas al suelo, que sufren muchas perturbaciones. 
Partiendo del valor de t ya establecido encontramos finalmente: 
de _ —Epkhpos pd —php(h— 08). 21 
do "(pal ica dE + ma 
-(14kS8)(1+at) > 
podemos poner á p bajo la forma 
Pp a. Po + 2 =. Po (1 + a 
) 
0) 
ds 
0) 
y entonces se ve inmediatamente que como 
EA 
son cantidades muy pequeñas, las variaciones de la última ex- 
presión dependen casi exclusivamente de p ; sus valores máxi- 
mo y mínimo que hemos designado por M y M' corresponderán 
al mayor y al menor valor de p respectivamente. Se ve también 
que mientras mayor sea la diferencia de altura de los los pun- 
tos, mayor será el valor 
M'—M 
y por lo tanto mayor el error que es posible cometer, para un 
mismo valor dec; por el contrario, para un mismo valor del des- 
nivel, el error podrá ser tambo mayor cuanto mayor sea C. 
Apliquemos está fórmula á un caso particular: tenemos pa- 
ra esto a =0,00367, 2% = 3.0821, refiriendo la densidad del ai- 
re al mercurio h = 0.000125; supongamos p = (6.80224.), valor 
l 
ll 
! 
Ñ 
A 
Ñ 
do 
AS 
