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Georg W. A. Kahlbaum und Siegfr. Raber, 



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Mit steigender Temperatur nimmt die Relaxationszahl zu und man 



kann setzen: 



n == %i& + w 2 2 + w 3 fe> 3 + 



= n y 6 (1 + «, + «,6r- + ) 



Als Nullpunkt der Temperatur 6 wird hier angenommen die Temperatur 

 absoluter Starrheit des Korpers (Reibung = oo). 



Der Modul der Rigiditiit E ist ftir feste Korper und Gase bekannt. 

 Bei letzteren ist derselbe mit dem Gasdruck identisch und ist bei der 

 kritischen Temperatur von der Grossenordnung einiger hundert Atmospliiiren; 

 bei festen Korpern, deren Elastizitatsmodul bekannt ist, betriigt derselbe 

 100000 bis eine Million Atmospliiiren. Da E bei Ubergang aus dem festen 

 durch den flussigen in den gasformigen Aggregatzustand abnimmt, so stellt 

 Graetz die folgende Hypothese auf: 



Die Grosse E nimmt mit steigender Temperatur ab und wird bei 

 der kritischen Temperatur & gleich dem kritischen Druck P; es ist: 



E = P + & t {(% — 6) + h (@o - «) 2 + h (@o - &? + 



Die Grossen 6 t , b 2 , . . 



E 

 n 



sind Konstante, und aus der Maxwellschen Gleichung 



rj = E ■ t 



ergibt sich somit: 



P + b, (@o - 6) + h (@o - &y + 



oder : 



9] = A 



&0~S 



•) 



& 



(1 + *,© + **©* + ...) 



worin A, x t , xj, ... Konstanten sind. 



Diese Formel von Graetz hat mit ihren vielen Konstanten eine 

 praktischc Bedeutung wohl kaum. Man kann hingegen die Anzahl der 

 Konstanten immer so gross wahlen, dass die Formel den samtlichen Be- 

 obachtungen geniigt. Graetz nimmt an, dass die Konstanten x u x. 2 , x s , . . . 

 im allffemeinen sehr kleine Grossen sind und dass man daher in der Klammer 

 siimtliche Glieder gegeniiber 1 vernachlassigen dtirfe. Ist diese Annahme 



richtig, 



so 



ergibt sich die folgende reduzierte Formel: 



n = A 



©o — & 

 



