28 Dr. Adolf Elsas. 
ist nur, dass bei der schmalen rechteckigen Membran sich auch Knotenlinien 
bilden, welche durch den Erregungspunkt hindurchgehen. Indessen sind diese 
Knotenlinien immer undeutlich gebildet. Der Fig. 103 entspricht ein Ton, 
welcher die Octave des zur Fig. 101 gehórenden Tones ist. 
Auch der Uebergang zwischen der Reihe der Klangfiguren einer recht- 
winkelig dreieckigen Membran (Fig. 104 bis 112) bedarf keiner weiteren Er- 
läuterung. Ich habe diese Klangfiguren einer rechteckigen und einer drei- 
eckigen Membran nur deshalb gezeichnet, um die Behauptung zu stützen, dass 
eine Membran von beliebiger Gestalt sich den Savart’schen Gesetzen ent- 
sprechend verhält. 
8. Ergebnisse der Untersuchung. 
Damit ein gegebener elastischer Körper gezwungen werde, eine 
Schwingungsbewegung von beliebiger Periode zu vollführen, genügt es nicht, 
dass ein zweiter Körper mit demselben verbunden wird, welcher entweder in- 
folge einer äusseren nicht periodischen Einwirkung oder infolge eines äusseren 
periodischen Zwanges in Schwingungen mit dieser Periode versetzt ist. Die 
Masse und die Intensität der Bewegung des erregenden Körpers muss vor 
allen Dingen gross genug sein, wenn die Einwirkung auf den gegebenen 
Körper den erwünschten Erfolg haben soll. 
Man mag daher wohl an der Ausführbarkeit der Aufgabe, einen ge- 
gebenen Körper mit vorgeschriebener Geschwindigkeit schwingen zu lassen, 
zweifeln: Dagegen muss man stets die beliebige obligatorische Schwingung als 
möglich denken, da nian die Stärke der Einwirkung auf den gegebenen Körper 
immer grósser werden lassen kann. 
Bourget und Bernard hielten ihre Membrane iiber eine tónende offene 
Pfeife und liessen dieselben durch die Schwingungen der Luft über der Pfeife 
erschüttern. Sie konnten natürlich nicht a priori darüber entscheiden, ob die 
periodische Bewegung der Luft hinreichend kräftig sei, die Membran mit 
der Tonhöhe der Pfeife in Schwingung zu versetzen. Ihre Beobachtungen 
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