. (u5) 

 PHYSIQUE. 

 Mémoire sw la théorie du magnétisme en mouvement, par M. Poisson. 



(^Lu à l'Académie des Sciences le lo juillet 1826.) 



CeMcnioire se compose de deux parties : l'une, qui est sans calculs, est l'esposition des 

 principes de la théorie, l'autre contient les équations et leurs développements. C'est un travail 

 si nouveau et d'une si haute importance, que nous devons y consacrer plusieurs articles. Nous 

 n avons pas besoin d'ajouter que, pour les ouvrages de cette nature, où il y a tant de vérités 

 fondamentales et si peu de paroles, le seul moyeu d'eu donner une juste idée est de conserver 

 toutes les espressions de l'auteur. 



Dans la première partie , M. Poisson rappelle ce qu'il y a de caracléristique dans les pre- 

 mières observations de Coulomb , dans la découverte de M. Arago , dans les expériences de 

 M. Barlow, et dans celles de MM. Herschell et Babbage, et ensuite il expose de la manière 

 suivante les principes auxquels il a été conduit , et sur lesquels il foude~la théorie générale du 

 magnétisme. 



Les deux fluides auxquels on attribue les phénomènes magnétiques , sont , ainsi que les 

 fluides électriques , des substances impondérables, ou d'une densité si faible , que leur pré- 

 sence n'ajoute rien d'appréciable au poids ni à la masse des corps dont elles fout partie. On 

 les regarde cependant comme des substances matérielles soumises aux. lois générales de 1 équi- 

 libre et du mouvement, et capables d'exercer sur les corps, en vertu de l'action mutuelle de leurs 

 particules , des pressions que l'on mesure par des poids comme celles des fluides pesants , et 

 qui mettent les corps en mouvement quand elles ne se détruisent pas par leurs tendances en 

 sens opposé. La loi de l'attraction et de la répulsion de leurs particules est la même dans les 

 deux sortes de fluide, dans lesquels ile'existe jusque là aucune différence. Ce qui les distingue 

 essentiellement , consiste en ce que les fluides résineux et vitrés se meuvent librement dans les 

 corps couducteui-s de réieclricité , et passent de l'un dans l'autre , en tout ou en partie , tandis 

 que si on met en contact plusieurs corps aimantés par influence, chacun de ces aimants , non 

 plus qu'aucune de leurs parties d'une étendue appréciable , n'acquiert nî ne perd rien, quelque 

 grandes que soient tes forces extérieures qui produisent la séparation des fluides boréal et austral 

 dans leur intérieur; d'où l'on a conclu qtie, dans l'acte de l'aimantation , les particules de ces 

 fluides n'éprouvent que des déplacements si peu considérables, qu'ils échappent à toutes nos me- 

 sures. J'ai nommé éléments magnéticjues les petites portions des corps dans lesquelles les fluides 

 boréal et austral peuvent se mouvoir, et qui sont séparées les nnes des autres par d'autres por- 

 tions imperméables au magnétisme. La proportion de la somme de leurs valeurs , au volume 

 entier de chaque corps, varie dans les différentes matières, ce qui suffit pour expliquer com- 

 ment, dans l'état de repos , ces matières donnent des signes de magnétisme plus ou moins 

 marqués sons l'influence des mêmes forces extérieures. Celte proportion dépend aussi de la 

 température des aimants, et c'est "^our cela que l'intensité de leurs actions magnétiques vai'ie 

 avec leur degré de chaleur. Dans l'acier et dans toutes les substances susceptibles dune aiman- 

 tation permanente, la matière des corps exerce une action particulière sur les particules des 

 fluides austral et boréal , qui s'oppose à leur séparation et ensuite à leur réunion , en sorte que 



