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abstraction du mouvement vibratoire de cbaque corps après le choc (i), et l'on pourrait 

 élrc curieux de connaître ce qui arrive dans le cas contraire. 



Or, si l'on détermine, d'après ce qui a été dit ci- dessus, la somme des forces vives de 

 deux M'ilndres avant et après le choc , on leconnailrn i° que la perle des Ibrces vives est 

 nulle dans un seul cas , savoir, lorsque les longueurs des deux cylindres sont égaies, et que cette 

 perte , bien loin d'être nulle dans les autres cas , comme on le suppose ordinairement , s'élève 

 à la moitié de la somme des l'orccs vives , quand la longueur de l'un des cylindres devient 

 infiniment grande, et qu'elle peut s'élever jusqu'aux trois quarts de celte somme quand les 

 deux cylindres offrent des longueurs doubles l'une de l'aulre. Lorsqu'un cylindre vient frapper 

 un plan solide , il se trouve à peu près dans le même cas que s'il frappait un cylindre dont la 

 longueur fût infinie, et par conséquent il y a perle de forces vives. 



Dans un second Mémoire je montrerai comment on pfut étendre les mêmes principes au 

 choc de deux cylindres composés de matières différentes , ou au choc des corps dont la forme 

 n'est pas cylindrique. 



PHYSIQUE. . 



Sur Fimpulsion électrique qui se manifeste lors du rapprochement de deux 

 liquides de densités différentes, par i;.'. Duïrochet. [Jcadémie des Sciences, 

 3o octobre 1826.) 



Lorsque deux liquides aqueux d'inégale densité sont séparés par une membrane, il s établit 

 au travc! s de cette membrane un courant qui porte le liquide le moins dense vers le liquide 

 le plus dense, en sorte qu'il en résulte une augmentation toujours croissante de la masse du 

 liquide le plus clcase. Les liquides alkaiins et les liquides alkooliques se comportent, dans 

 cette circonstance, comme des fluides pourvus d'un excès de densité, bien que celte densité 

 puisse être ellèclivement inférieure à celle des liquides aqueux avec lesquels ils se trouvent 

 en rapport. Les liquides acides, au contraire, se comportent dans ce genre d'expériences 

 comme des liquides inférieurs en densité aux fluides aqueux avec lesquels ils sont mis en 

 rapport, quoique leur densité puisse être efléclivemenl plus grande. 



Les résultats négatifs de plusieurs expériences laites avec des plaques de grès ou de tuf, 

 épaisses de quatre à huit millimètres, avaient fait croire à M. Dutrocjjct que les coips inor- 

 ganiques perméables aux liquides n'étaient point aptes à présenter ce genre de phc>nomènes, 

 qu'il regardait comme propres aux seules membranes organiques. Des expériences subsé- 

 quentes lui ont prouvé le contraire : si l'on prend un tube de verre terminé d'un côté par 

 un évasemeiit semblable au pavillon d'une trompette, cette ouverture évasée étant fermée 



(1) Dans la théorie ordinaire du choc des corps élastiques, on suppose qu'à rinstant où les deux corps se- 

 séparent , chacun d'eux est revenu à son état naturel, tandis que, dans la réalité, le contraire arrive , ainsi que 

 le démontre évidemment le son produit par le choc de deux sphères métalliques. Frappé de cette idée , que 

 M. Binct avait cUe de son côté, M. Coriolis soupçonnait depuis lonj; temps qu'il y avait des différences mar- 

 quées entre les résultats fournis par la théorie ordinaire du choc et ceux que l'on pourrait déduire de l'expé- 

 rience ou d'une théorie plus conforme à la nature, cl il m'avait engagé, pour cette raison , à traiter par le 

 calcul cette question délicate, en donnant suite aux travaux que j'avais entrepris sur les mouvements vibra- 

 toires des corps solides. Ayant suivi ce conseil, je suis parvenu aux résultats qui font l'objet de. cet article, et 

 qui paraissent devoir mériter l'attention des géomètres'. 



