CRISTALES Y RAYOS X 329 



III 



RESULTADOS OBTENIDOS CON EL ESPECTE(3mETI10 



Sabemos que, cuando resulta poco perfecto el vacío en el tubo de 

 rayos X, el número délos electrones emitidos es considerable con una 

 velocidad bastante pequeña, y los rayos engendrados tienen entonces 

 un poder de penetración más bien débil : en este caso se dice que el 

 tubo es suave. Si al contrario el vacío alcanza un grado muy elevado, 

 lo que se verifica por el uso mismo, el número de los electrones va 

 disminuyendo con mayores velocidades y se producen rayos X muy 

 penetrantes ; se dice entonces que el tubo es dut^o. 



Observemos que un haz de rayos X, emitido por un tubo vacío, se 

 compone de radiaciones muy distintas, y por eso mismo la interpre- 

 tación de los resultados se pone muy difícil. Sin embargo se obtienen 

 haces de rayos más ó menos homogéneos. En efecto Barkla y sus co- 

 laboradores pudieron, desde 1908, poner en evidencia el hecho de que, 

 si caen rayos X sobre distintos metales, éstos emiten otros rayos X 

 que llamaron rayos característicos , de calidad uniforme, variable con 

 el metal y que no depende sino de la naturaleza de éste y no del ori- 

 gen de los primarios. La única condición es que éstos resulten más 

 duros que la radiación característica, y si son muy suaves no pueden 

 engendrar ningún rayo de esta naturaleza. 



Además aparecen simultáneamente otras dos clases de rayos : los 

 primeros, llamados dispersados, parecen idénticos á los primarios, los 

 segundos son corpusculares y muy parecidos á los catódicos. Con la 

 eliminación completa de estas dos categorías de rayos que aparecen 

 en proporción variable con la naturaleza del metal, no quedan sino 

 las radiaciones características homogéneas, uniformemente repartidas 

 alrededor del radiador. 



Conviene recordar ahora las propiedades más notables de las ra- 

 diaciones características homogéneas. 



Pierden fracciones sucesivas iguales de su energía cuando atravie- 

 san una serie de capas iguales de una misma substancia, y la energía 

 transmitida I que puede expresar en función de la energía inicial I„ 

 mediante la relación : 



I = U-«^ 



