330 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



siendo a la constante cíe absorción j x el espesor atravesado. Con la 

 introducción de la densidad p de la substancia, la relación toma la 

 forma siguiente : 



a 



I = V ^ , 



siendo la fracción — el coeficiente de absorción de masa. Por otra parte, 



P 

 la calidad de un haz homogéneo se puede definir mediante este coe- 

 ficiente de absorción en una substancia dada elegida como término 

 de referencia, y el aluminio fué adoptado con este objeto. 



La experiencia á su vez nos enseña que el poder de penetración de 

 una radiación característica crece con el peso atómico del metal que 

 la emite ; resulta que la radiación característica de un átomo cual- 

 quiera puede excitar la correspondiente de otro menos denso, y ñola 

 de un átomo más pesado. Por último se observó que ciertos metales 

 emiten al menos dos radiaciones características en condiciones con- 

 venientes, y Barkla las designó con los nombres de serie K y serie L 

 de radiaciones fluorescentes. Para cada metal, la radiación K es más ó 

 menos 300 veces más penetrante que la radiación L; toman ambas 

 mayor dureza á medida que va aumentando el peso atómico del ra- 

 diador. 



Con los metales de peso atómico grande, desde 108 hasta 239, las 

 radiaciones de un tubo de rayos X común no pueden excitar sino la 

 característica L suave ; con otros cuyos pesos atómicos varían de 52 

 á 140, se observa solamente la radiación K. Por iiltimo los metales 

 livianos no dan ninguna radiación, posiblemente porque la que pue- 

 den suministrar es muy absorbible. 



Observemos que las radiaciones características presentan una ana- 

 logía notable con las fajas de un espectro óptico, y si relaciones cono- 

 cidas existen entre las longitudes de onda de las rayas asociadas, se 

 puede suponer que existen también entre las series K y L de los ra- 

 yos de Eontgen. Whiddington encontró una relación empírica senci- 

 lla entre los poderes de penetración de las dos radiaciones y el peso 

 atómico. Cuando un metal de peso atómico P^ emite una radiación 

 suave de dureza dada, el peso Pk del metal cuya radiación K es de 

 igual dureza está dado por la relación : 



Pk = ^(Pl-50) 



y Chapman obtuvo otra expresión algo diferente : 



