CRISTALES Y RAYOS X 333 



Los resultados suministrados por el esiJectrómetro j)ermiten sacar 

 ñícilmente de la relación : 



n'k = 2d sen id) 



el cálculo de la longitud de onda de los rayos X en función de la 

 constante d^ distancia que separa dos planos reticulares consecutivos 

 de un cristal tomado por reflector. Pero, para llegar á la determina- 

 ción numérica de X, es preciso primero medir esta constante, y más 

 adelante veremos cómo W. H. Bragg y W. L. Bragg pudieron reali- 

 zar esta medición con la sal gema para los i)lanos paralelos á las ca- 

 ras del cubo, y obtuvieron un valor igual á : 



íi = 2,81.10-^cm. 



Los rayos característicos del iDaladio están reflejados por aquellas 

 caras con una intensidad notable bajo los ángulos 5°, 9, 11°, 85 y 

 18°, 15 cuyos senos están justamente en las razones 1, 2, 3. Se trata 

 pues de espectros de primero, segundo y tercer orden de una radia- 

 ción intensa y monocromática. Para el primer orden, la longitud de 

 onda está dada por la relación : 



A = 2 X 2,81 X 10- ' sen 5°,9 = 0,576 X 10" ' cm. 



Con el mismo procedimiento se pudo calcular las longitudes de on- 

 da de los rayos X homogéneos emitidos por los distintos metales en 

 la serie K y en la serie L. Los resultados conseguidos se pueden com- 

 parar después con las deducciones que se sacan de ciertas teorías de 

 la radiación. 



Bragg, por ejemplo, midió el coeficiente de absorción de masa en el 

 aluminio de los rayos pertenecientes á un vértice definido de la cur- 

 va del platino y lo encontró igual á 23,7, valor que corresponde á la 

 radiación K característica de un metal de peso atómico 72,5 ó á la 

 radiación L característica de un metal de peso atómico 198. Ahora 

 bien, el peso atómico del platino sieiido igual á 195, esta concordan- 

 cia es harto satisfactoria para que se pueda atribuirla al azar, y, por 

 esto mismo, hemos de admitir que el vértice de referencia está debido 

 á la radiación L. 



Podemos también comparar los mismos resultados con los que nos 

 suministra la teoría de los quanta, según la cual, cuando un resona- 

 dor de Planck produce ondas en el éter, la cantidad de energía emi- 

 tida es siempre un múltiplo exacto del quantum de energía /iv, siendo 

 V la frecuencia y li una constante igual á 6,55 X 10 ~'^'' erg-segundo. 



