DÉFINITION ET MESURE DES TEMPERATURES 169 



Mais nous ne voulons pas terminer sans faire remarquer tout l'in- 

 térêt qui s'attache à la formule (36) : 



(36) dQ = d{lv). 



La quantité Iv représente,. d'après notre manière de voir, la quan- 

 tité de chaleur contenue dans la masse gazeuse considérée, à l'état où 

 elle se trouve d'après les conditions qui déterminent cet état. Or nous 

 savons que l'état d'une masse gazeuse, lequel dépend de deux va- 

 riables indépendantes, peut être défini en particulier par son volume 

 V et sa température, c'est-à-dire par son intensité calorifique J. 

 Le produit Iv de ces deux variables définit donc cet état de la façon 

 la plus complète, et nous venons de rappeler sa signification. Il est 

 légitime, en dehors de toute interprétation possible, de lui donner un 

 nom particulier, et nous l'appellerons la puissance caloi-i/îque de la 

 masse gazeuse considérée. 



Toute modification imposée, à partir de cet état, à la masse 

 gazeuse entraîne une variation de sa puissance calorifique, et la for- 

 mule (36) montre que cette variation est égale à la quantité de 

 chaleur f?Q mise en jeu dans cette transformation. Or, parmi toutes 

 les transformations possibles, les plus simples et les plus fréquem- 

 ment réalisées sont celles qui correspondent à des variations arbi- 

 traires de l'une ou de l'autre des variables indépendantes ou de 

 toutes les deux. D'après cela, nous avons à considérer plus spécia- 

 lement : 



1° Les transformations dans lesquelles I seule varie, et qui cor- 

 respondent par conséquent à un échauffement ou à un refroidisse- 

 ment sous volume constant; 



2° Les transformations dans lesquelles v seul varie, et qui ont 

 reçu le nom de modifications isothermiques ; 



3° Les transformations dans lesquelles 1 et v varient tous les deux. 

 Ces transformations, qui n'ont pas reçu de nom particulier, sauf 

 dans le cas oîi il n'y a pas d'échange de chaleur entre le gaz et le 

 milieu ambiant et où la modification est dite adiabatique, peuvent 

 être regardées, lorsqu'elles sont infiniment petites, comme produites 

 par la coexistence ou la succession des deux premières supposées 

 également infiniment petites. 



Quelle que soit la transformation produite, la quantité de chaleur 

 reçue ou dégagée par le gaz est exprimée par la formule (36). Donc, 

 en particulier : 



