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qui, dans le cas présent, ne peut être qu'empruntée au gaz lui-même. 

 Il en résulte pour la masse gazeuse une perte de chaleur qui entraîne 

 une diminution d'intensité calorifique facile à calculer. En effet, la 

 perte totale de chaleur pour le volume v étant dq, la perte de cha- 

 leur pour l'unité de volume, c'est-à-dire la diminution ^[2 d'inten- 

 sité calorifique est 



11) du =— — =—• — r; 5-' 



Cette diminution s'ajoute à la diminution d'intensité o?I, produite 

 automatiquement par la dilatation telle qu'elle a été calculée dans le 

 cas précédent, et dont la valeur est 



dl, = — - dv. 



V 



La diminution totale d'intensité est donc 



d\ = dl, + dio 

 ou 



(12) di = -(i + a^)*.. 



Huitième CAS. — Compression isothermique . — Ce cas est l'inverse 

 de la dilatation isothermique avec travail maximum, car une com- 

 pression ne peut résulter que d'une pression extérieure allant à ren- 

 contre de la pression gazeuse, ce qui e-Kige qu'elle lui soit supé- 

 rieure ou tout au moins égale. En nous plaçant dans le cas de 

 l'égalité comme nous l'avons fait pour la dilatation, cette pression 

 fait subir à la masse gazeuse un travail générateur de chaleur qui a 

 pour expression 



dW = — vdv = — RF"' — ■ 



V 



Quant à la chaleur produite, elle tend à augmenter l'intensité ca- 

 lorifique du gaz, et par conséquent, dans le cas supposé de l'isother- 

 mie, elle doit être cédée par le gaz au milieu extérieur. On a donc 

 pour la chaleur perdue de ce chef 



mj~' dv 



