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III, — Chaleurs spécifiques de l'hydrogène. 



L'analyse précédente fait ressortir la complexité du phénomène de 

 la variation de volume d'une masse gazeuse et les différences no- 

 tables qui peuvent se présenter, suivant les cas, au point de vue des 

 quantités de chaleur absorbées ou cédées pendant la modification 

 considérée. Dans le cas d'une dilatation isothermique ou hétérother- 

 mique, ces quantités de chaleur varient avec la grandeur du travail 

 produit. Dans le cas d'une dilatation adiabatique, la production d'une 

 certaine quantité de travail fait varier, malgré l'absence de commu- 

 nication calorifique avec l'extérieur, la quantité de chaleur contenue 

 dans la masse gazeuse; une certaine quantité de chaleur se trouve en 

 effet soutirée et transportée à l'extérieur sous forme de travail; il en 

 résulte une diminution d'intensité calorifique qui s'ajoute à la dimi- 

 nution d'intensité provenant de la dilatation. 



Nous rappellerons en outre que les dilatations non accompagnées' 

 de production de travail ne sont jamais, quelle que soit leur nature, 

 des modifications réversibles, en sorte que la compression consécu- 

 tive à la dilatation et ramenant le gaz au volume primitif ne le ramène 

 pas au même état calorifique. 



Toutes ces circonstances nous obligent à compléter les considéra- 

 tions théoriques développées dans notre précédent mémoire et au 

 commencement de celui-ci. Nous nous occuperons d'abord de l'hy- 

 drogène, qui nous a servi de point de départ pour la définition et la 

 mesure des intensités calorifiques. 



Nous avons fait appel, pour l'établissement des formules ther- 

 mométriques, à la notion des chaleurs spécifiques de l'hydrogène 

 sous volume constant et sous pression constante et à la formule de 

 Laplace qui utilise leur rapport regardé comme constant. Il importe 

 d'abord de préciser leurs définitions et ensuite de chercher leurs 

 valeurs mesurées à l'aide de la nouvelle unité de chaleur que nous 

 proposons et que nous avons appelée r?-cflZor. 



Considérons donc l'unité de masse, c'est-à-dire 1 gramme d'hydro- 

 gène, et supposons qu'elle occupe le volume i^ sous la pression p et 

 l'intensité calorifique I. 



l'' Chaleur spécifique sous volume constant. — Soit dq la quantité 

 de chaleur qu'il faut fournir à cette unité de masse pour la faire pas- 



