CALORIMÉTRIE ET THERMODYNAMIQUE DES GAZ 41 



ser de l'intensité I à l'intensité I -|- dl sous le volume constant v ; le 

 quotient 



est par définition la chaleur spécifique de l'hydrogène sous le volume 

 constant v et pour l'intensité I. 



Cette chaleur spécifique c est donc en principe fonction du volume 

 occupé par l'unité de masse d'hydrogène et de son intensité calori- 

 fique I, en sorte qu'on peut poser 



(22) c = ^{v, I). 



Nous nous proposons dès lors de trouver la forme de la fonction 

 ^KI). 



Nous rappellerons pour cela que d'après notre manière de voir, 

 c'est-à-dire d'après la définition même de l'intensité calorifique, la 

 f[uanlité de chaleur contenue dans la masse gazeuse dans les condi- 

 tions considérées a pour expression 



En supposant que l'intensité devienne I -f dl, le volume conser- 

 vant la valeur constante «, la variation de chaleur contenue dans la 

 même masse unité, et par conséquent la quantité de chaleur qu'il 

 faut lui fournir a pour valeur 



(23) clQ = dq= vdl. 

 On tire de là 



Donc, la chaleur S2:)écifique de Vhydrogène sous un volume cons- 

 tant donné est égale à ce volume lui-même et indépendante de V in- 

 tensité calorificiue. 



Il résulte d'ailleurs de la formule (23) intégrée entre les limites 

 I, et I2 que la quantité de chaleur q^ qu'il faut fournir à l'unité de 



