CALORIMETRIE ET THERMODYNAMIQUE DES GAZ 43 



plusieurs façons différentes qui ont été étudiées dans le paragraphe 

 précédent. C'est ainsi que la dilatation hétérothermique ici envisagée 

 peut se faire : 



1" Sans travail produit ; 



2° Avec production de travail maximum; 



3° Avec production de travail inférieur au maximum. 



Les quantités de chaleur à fournir sont alors différentes suivant 

 que la dilatation se fait suivant l'un de ces trois modes. Or, ainsi 

 que nous Tavons vu, les deux derniers modes où il y a production de 

 travail se distinguent du premier, qui est celui de la dilatation pure, 

 par ce fait qu'une certaine quantité de la chaleur qui pénètre dans la 

 masse gazeuse est utilisée pour la production du travail et que, par 

 conséquent, elle ne fait pour ainsi dire que traverser cette masse 

 sans s'y localiser. La masse gazeuse ne conserve réellement que la 

 chaleur ayant servi à produire la dilatation hétérothermique pure. 



Ces distinctions nécessaires et non encore faites jusqu'ici viennent 

 donc compliquer la définition de la chaleur spécifique sous pression 

 constante. Or, en raison de la variabilité de la quantité de chaleur 

 nécessaire à la production de travail, en raison de ce fait que cette 

 chaleur n'est pas conservée par le gaz, nous estimons qu'il ne faut 

 faire entrer dans la définition de la chaleur spécifique sous pression 

 constante que la quantité de chaleur nécessaire à la dilatation hété- 

 rothermique en dehors de tout travail produit, chaleur seule réel- 

 lement absorbée et emmagasinée parla masse gazeuse. 



En désignant par fZQ cette quantité de chaleur correspondant à 

 une augmentation d'intensité calorifique dl et à une augmentation de 



volume dv, le quotient — représente par définition la chaleur spéci- 

 fique C sous la pression constante p, d'où l'égalité 



(.5) f = C. 



La restriction que nous apportons dans la définition de la chaleur 

 spécifique sous pression constante nous oblige à faire des précisions 

 sur des choses antérieurement traitées. 



En premier lieu, nous rappellerons que nous avons pris pour 

 point de départ de l'établissement de nos formules thermométriques 

 dans le mémoire déjà rappelé, le fait expérimentalement constaté de 

 la constance du rapport entre la chaleur spécifique sous pression 

 constante et la chaleur spécifique sous volume constant de l'hydro- 



