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n'est pas une modification réversible : il est, en effet, impossible de 

 revenir du second état au premier, tant du moins que la pression 

 extérieure conservera la même valeur p ; ce second état qui n'est pas 

 un état d'équilibre sera suivi d'un troisième état caractérisé par le 

 volume V -{- dv -}- dv' et la tension P — dP — dP', et ainsi de suite. 

 Il se produit ainsi une modification finie continue qui ne peut se 

 produire que dans le sens où elle se produit, et qui n'est par consé- 

 quent pas réversible. 



5° Priyicipes fondamentaux de là thermodynamique. — Ces expli- 

 cations étant données, il ne nous reste plus qu'à rappeler les prin- 

 cipes desquels se déduisent toutes les considérations thermodyna- 

 miques. Ces principes sont au nombre de deux : le principe de 

 l'équivalence de la chaleur et du travail, et le principe de l'énergie. 



Principe de l'équivalence. — Il s'énonce de la manière suivante : 

 Quand un système thermodynamique subit une modification cy- 

 clique au cours de laquelle il n'y a entre le milieu extérieur et lui 

 que des échanges de chaleur et de travail^ le rapport entre le travail 

 et la chaleur mis en jeu est constant. 



En désignant par W ce travail et par Q cette quantité de chaleur, 

 cet énoncé se traduit par la formule 



(S) ■ Q "" "' 



dans laquelle C désigne une constante qui s'appelle l'équivalent mé- 

 canique de l'unité de chaleur. 



Nous rappellerons que le travail et la chaleur sont des grandeurs 

 susceptibles d'être comptées l'une et l'autre en deux sens opposés 

 et par conséquent d'être suivant les cas positives ou négatives. Nous 

 regarderons, comme on le fait le plus souvent, le travail mis en jeu 

 comme positif lorsqu'il est produit par le système et comme négatif 

 lorsqu'il est reçu par lui. Dans le premier cas, ce travail va à ren- 

 contre des forces extérieures qui effectuent alors un travail négatif; 

 dans le second cas au contraire, le travail subi par le système pro- 

 vient des forces extérieures qui effectuent un travail positif. On voit 

 ainsi que le travail mis en jeu par le système est toujours égal et de 

 signe contraire au travail des forces extérieures. Dans les mêmes 

 conditions, la chaleur mise enjeu est positive, lorsqu'elle est reçue 

 par le système, et négative, lorsqu'elle est cédée par lui. 



De ces conventions et de la formule (5), il résulte que le travail et 

 la chaleur mis enjeu dans une transformation cyclique sont toujours 



