THERMODYNAMIQUE DES GAZ. — ENTROPIE ET RENDEMENT 257 



alors qu'à rabattre ce plan autour de l'axe des v sur le plan horizontal 

 d'après les procédés de la géométrie descriptive, pour avoir sur une 

 figure plane la représentation aussi complète que possible de la 

 moditication considérée. 



Nous ajouterons comme remarque importante que le choix des 

 variables v et 1 pour représenter les états de la masse gazeuse nous 

 fournit immédiatement la représentation de son énergie interne. 

 Nous avons vu en effet que pour un état déterminé, c'est-à-dire pour 

 un système de valeurs de v et I, cette énergie a pour expression : 



(15) U = Clv. 



Elle est donc représentée, au facteur constant près C, par l'aire 

 du rectangle construit sur les coordonnées u et I du point M repré- 

 sentatif du couple des valeurs choisies v et \. 



Nous réunissons donc ainsi sur une véritable épure tous les élé- 

 ments thermodynamiques qui se rattachent à une modification, 

 quelle qu'elle soit, de la masse gazeuse envisagée. 



III. — Principales modifications d'une masse gazeuse. 



Nous avons déjà signalé au cours de nos études sut* les gaz les 

 modifications les plus fréquemment employées. Nous allons, en les 

 rappelant brièvement, donner sur chacune d'elles les indications 

 complémentaires nécessitées par le présent travail. 



1° Modifications à volume constant. — Ces modifications définies 

 analytiquement par l'égalité 



V = c*^ 



sont représentées géométriquement : sur le plan horizontal des vl 

 par une droite parallèle à l'axe des I ; dans l'espace par un plan 

 parallèle au plan des \p. La section déterminée par ce plan dans 

 la surface générale : 



(13) pv = RF"^ 



est une section de profil dont l'équation est de la forme : 



(16) ■ p = KF^^ 



