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rieur, mais encore par le travail maximum produit ou subi qui les ac- 

 compagnetoujours. Cettedernièrecirconslanceestd'ailleursla carac- 

 téristique de toute modification réversible. Désormais donc, lorsque 

 nous parlerons d'une modification adiabatique, dilatation ou com- 

 pression, il reste entendu qu'il s'agira d'une modification réversible. 

 Pour établir la relation analytique servant de définition à une 

 modification adiabatique, nous rappellerons que, au cours d'une telle 

 modification, le travail s'accomplit aux dépens de l'énergie interne 

 de la masse gazeuse, la quantité de chaleur nécessaire à sa produc- 

 tion étant empruntée au gaz lui-même, d'où il suit que la varia- 

 tion d'intensité calorifique résulte à la fois de la variation de volume 

 et du travail produit. D'après le calcul déjà fait(^), cette variation 

 d'intensité est liée à la variation de volume par la relation : 



m '" = - (; + ^) *■ 



Telle est l'équation différentielle des modifications adiabatiques et 

 par suite des lignes qui les représentent sur le plan horizontal des vl. 

 Pour l'intégrer, nous remarquerons qu'elle peut s'écrire : 



C Ivdl + ïdv) + ^^ dv = 0, 



c'est-à-dire 



RI--' 



(21) Cd{lv] + - dv = 0. 



Or, en désignant par U l'énergie interne de la masse gazeuse, nous 

 avons vu qu'on a : 



et 



En faisant ces substitutions, l'équation (21) devient : 



dl] + ^^^ dv = 0, 



Cv' 



(1) Bulletin de la Société philomathique de Paris, année 1911, n° 2-3, page 38. 



