THERMODYNAMIQUE DES GAZ — ENTROPIE ET RENDEMENT 261 



d'où par séparation des variables : 



d\] Rch __ 



L'intégration donne alors : 



(23) 



2- Y (.^_i)£,«ï-^ 



en désignant par K une constante quelconque. Le retour à la variable 

 primitive 1 nous donne : 



(24) -!ill=_-5_+^. 



2 — y (y — {)Cv v' "'' 



équation qui représente la relation générale réunissant sous forme 

 finie les variables 1 et v dans une modification adiabatique réversible . 

 Pour obtenir la relation correspondante entre les variables p et y, 

 il suffit d'éliminer I entre l'équation (24) et l'équation générale : 



(d3) pv = Rr^~' 



déjà rappelée plus haut. 



Sans faire ce calcul d'élimination, on peut se rendre compte qu'il 

 donnera une équation différente de la relation de Laplace 



(25) pv'< = C'^ 



qui est ordinairement regardée comme l'équation liant les variables 

 p et V dans les modifications adiabatiques gazeuses, relation que 

 nous avons nous-mêmes invoquée pour établir nos formules thermo- 

 métriques. Celte divergence, qui revêt une apparence contradictoire, 

 doit être justifiée, et les explications que nous allons donner vont 

 nous conduire à la définition d'une nouvelle nature de modification 

 simple. 



5" Modifications isodi/namiques. — Nous venons de mettre à part 

 les dilatations adiabatiques non accompagnées de travail en tant que 

 n'étant pas réversibles. Dans ces dilatations, comme d'ailleurs dans 

 toutes les dilatations non accompagnées de travail, cette absence de 

 travail peut provenir soit de ce que la dilatation se fait dans un es- 

 pace vide, soit de ce que le travail qui devrait être effectué par le 



