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gaz est eiïectué par une force étrangère au système. En laissant de 

 côté la dilatation dans le vide qui est un fait exceptionnel et ne se 

 produit jamais dans le cas d'un système thermodynamique, on voit 

 que, pour obtenir une dilatation, adiabatique ou non, sans travail 

 concomitant, il faut faire intervenir le concours anormal d'une force 

 étrangère aux deux systèmes en présence. 



Or il est facile d'éviter cette anomalie en remarquant que, dans 

 un système thermodynamique, la chaleur est essentiellement la cause 

 productrice de travail. Il suffit donc, dans la modification considérée 

 où la dilatation du gaz se produit sans échange de chaleur, de faire 

 intervenir la quantité de chaleur strictement nécessaire à la produc- 

 tion du travail concomitant, pour que la masse gazeuse se trouve à 

 la fin de la modification dans les mêmes conditions calorifiques que 

 si le travail avait été effectué par une force étrangère. La modifica- 

 tion n'est donc plus à proprement parler adiabatique; mais la cha- 

 leur fournie a servi uniquement à produire le travail sans avoir au- 

 cune action dans le phénomène de la dilatation. 



Cette manière d'opérer présente en outre l'avantage de transformer 

 la dilatation ainsi effectuée en une modification réversible. On peut 

 en effet supposer que la masse gazeuse dilatée subisse le travail 

 nécessaire à sa compression et que la chaleur produite par ce travail 

 soit seule cédée au milieu extérieur. 



Quoi qu'il en soit, dans les modifications de cette nature, dilata- 

 tion ou compression, la quantité de chaleur contenue dans la masse 

 gazeuse reste constante, et, d'après les explications déjà données, 

 l'énergie interne du gaz reste également constante. Il est donc natu- 

 rel et légitime de les désigner sous le nom de modifications isody- 

 namiques. 



Dès lors, la relation analytique entre les variables I et v servant à 

 les définir est 



(26) II) = G*^ 



équation générale représentant sur le plan horizontal un système 

 d'hyperboles équilatères. 



Quant à la relation correspondante entre p et v, elle s'obtient, 

 comme toujours, par l'élimination de I entre cette dernière équation 

 et l'équation générale : 



(13) pw = RF~\ 



