THERMODYNAMIQUE DES GAZ. — ENTROPIE ET RENDEMENT 263 



ce qui donne alors la relation de Laplace : 



(25) pv'z=C^\ 



Cette relation définit donc, non pas les modifications adiabatiques 

 proprement dites, ainsi qu'on le dit ordinairement, mais les modifi- 

 cations isodynamiques que nous venons de définir. 



Ce résultat est d'ailleurs une conséquence de la définition précise 

 que nous avons donnée de la chaleur spécifique d'un gaz sous pres- 

 sion constante. 



— D'après tout cela, il y a lieu de distinguer, en ce qui concerne 

 une masse gazeuse, d'une part les modifications adiabatiques repré- 

 sentées par l'équation : 



(24) = + -j3 5 



2 — Y (y — i)Cv v" ' 



et les modifications isodynamiques représentées par l'équation : 



(26) Iv = C'". 



Cette dernière représente des hyperboles équilatères, ayant les 

 axes pour asymptotes. Quant à l'équation (26), elle représente les 

 courbes ayant également les axes pour asymptotes. 



Par chaque point du plan horizontal, il passe à la fois une ligne 

 isodyname et une ligne adiabatique, mais il est facile de voir que la 

 ligne adiabatique descend plus rapidement que la ligne isodyname 

 du côté de l'axe des v et que, par conséquent, ces deux lignes se 

 croisent au point considéré, la ligne adiabatique restant au-dessous 

 de la ligne isodyname quand on marche dans le sens où les valeurs 

 de V vont en croissant. 



Il suit de là que toutes les courbes adiabatiques coupent toutes 

 les lignes isodynames, sans que toutefois les lignes d'un même réseau 

 se rencontrent entre elles. 11 est clair enfin que toutes les lignes soit 

 isodynames, soit adiabatiques, traversent toutes les isothermes qui 

 sont des parallèles à l'axe des v. 



