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Elle est donc la différentielle de la fonction 



R- + -log 1' -f- c. 

 p o 



Cette fonction est dite Ventropie totale de la masse gazeuse et la 

 différentielle — ^ est la variation infiniment petite de cette entro- 



pie totale pour la modification réversible considérée. 

 Posons donc 



(37) S = R^^-flogt;+G, 



il vient en intégrant la formule (36) entre deux états 1 et 2 liés par 

 une modification réversible : 



c'est-à-dire 



(38) AS = As, + As,, 



d'où les énoncés suivants : 



Théorème V. — La variation cVentropie totale d'une masse 

 gazeuse correspondant à une modification acyclic[ue réversible ne 

 dépend que des états extrêmes et nullement des états intermédiaires. 



Théorème VI. — Principe de Carnot-Clausius. — La variation 

 d'eoitropie totale correspondant à une modification cyclique réversible 

 est nulle. 



Les théorèmes généraux qui viennent d'être démontrés fournissent, 

 lorsqu'ils sont appliqués à certains cas particuliers, des résultats 

 qu'il est utile et intéressant de mentionner. 



Considérons d'abord une modification isodynamique. La variation 

 d'énergie interne étant nulle au cours de cette modification, la 

 chaleur élémentaire dq^ , mise enjeu, est constamment nulle ; il en est 



donc de même de l'intégrale f-—^, c'est-à-dire de la variation d'en- 

 tropie interne. 



