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qui dépend beaucoup de la nature de la substance ga- 

 zeuse et de la longueur d'onde de la radiation; elle 

 dépend aussi probablement de la température du gaz et 

 peut-être de sa densité D. 



D'autre part, cette même tranche émet la radiation de 

 longueur d'onde considérée avec une intensité qui peut 

 être représentée par EDT^dx, en désignant par T la tem- 

 pérature absolue du gaz. Le coefficient E est ]e pouvoir 

 émissif spécifique ; c'est une quantité qui dépend beaucoup 

 de la nature de la substance gazeuse et de la radiation 

 considérée; elle doit dépendre, en outre, de la tempéra- 

 ture T, puisque la loi de Stefan n'est qu'approchée, et 

 peut-être aussi de la densité D. 



Dans ce qui va suivre nous prendrons pour unité d'in- 

 tensité, l'intensité que possède la radiation considérée 

 dans la lumière émise par le platine fondu au point de 

 fusion, que nous appellerons lumière blanche , pour 

 abréger. 



En partant de ces définitions, l'accroissement di 

 qu'éprouve l'intensité d'une radiation en traversant une 

 couche gazeuse d'épaisseur dx est donné par : 



(1 ) di = EDT* dx—kJ) i dx. 



Si une radiation d'intensité t'o tombe normalement sur 

 une couche gazeuse homogène et de température uni- 

 forme T, comprise entre deux plans parallèles de dis- 

 tance X, l'intensité i qui sort de la couche (en négligeant 

 les pouvoirs réflecteur et difl'usif, très faibles pour la 

 plupart des gaz ou vapeurs) est donnée, en intégrant 

 l'équation ci-dessus, par : 



/ON • ET* , /. ETA . 



(2) ^~~k'^\''~~Kr '^ 



Les expériences de M. Gouy (1) ont montré que l'in- 

 tensité i conserve la même valeur si l'on change D et a; 



E 

 sans changer le produit Tix ; par conséquent — est indé- 



pendant de la densité D du gaz. 



(1) Ann. de Phys. et Chim., 5' série, t. XVIII, p. 5. 



