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Supposons d'abord la tranche gazeuse d'épaisseur infi- 

 nie (Da; =00), et appelons I ce que devient alors l'inten- 

 sité i, on a 



ET* 

 (3) I=- 



valeur indépendante de z'o. Pour une autre radiation on 

 aurait 



E'T* 

 A' 



Or, on sait qu'une couche gazeuse d'épaisseur infinie 

 donne un sceptre continu semblable à celui de la lu- 

 mière blanche; comme, dans ce dernier cas, les inten- 

 sités de deux radiations quelconques sont égales, d'après 

 notre définition de l'unité d'intensité, il en résulte qu'on 

 a I==r ou 



(4) J?_Ç!. 



A~A' 



Ainsi se trouve démontrée rigoureusement l'égalité des 

 rapports entre le pouvoir émissif et le pouvoir absorbant 

 spécifique pour toutes les radiations, à une même tem- 

 pérature. 



ET* 

 Remplaçons — - par sa valeur I dans l'égalité (2), elle 



A 



devient : 



(5) i3::I4-(ï;_I)e-ADa5 



Dans le cas où la tranche gazeuse d'épaisseur finie 

 X est éclairée par de la lumière blanche, de même inten- 

 sité 4 pour chaque radiation, on a pour une autre radia- 

 tion : 



Supposons A>A' (d'où E>E'), alors : 



1° Si ^■o>I, on a i<i'; c'est-à-dire que si la source 

 éclairante a une intensité plus grande que celle de la 

 source qui serait constituée par une couche du gaz con- 

 sidéré d'épaisseur infinie, les radiations pour lesquelles 



