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vis-à-vis du rayon de l'astre, sont soumis à une grande 

 pression et possèdent par conséquent une grande den- 

 sité; le produit Dic pour cette couche gazeuse pouvant 

 être considéré comme infini, la lumière qu'elle émet 

 doit être blanche et d'une intensité indépendante de 

 l'intensité émise par les matières solides bu liquides qui 

 peuvent exister au centre de l'astre. La faible densité du 

 Soleil (0,2o3 de celle de la Terre) nous montre, du reste, 

 que les corps solides ou liquides ne doivent former 

 probablement qu'une fraction assez faible de la masse 

 totale. 

 D'après cela, l'intensité lo d'une radiation solaire est 



Eo 

 donnée par ~ To*, en désignant par To la température 



Ao 



absolue du Soleil ; c'est la même fonction de la tempéra- 

 ture absolue T que pour tous les gaz ou vapeurs. Suppo- 

 sons qu'on éclaire une flammu chargée de vapeurs mé- 

 talliques avec la lumière solaire et qu'en augmentant de 

 plus en plus la température de la flamme, on parvienne 

 à faire disparaître les raies sombres caractéristiques de 

 la vapeur, on aura alors I=:Io : la flamme sera à la même 

 température que le Soleil. 



11 n'est peut être pas matériellement possible de faire 

 croître la température d'une flamme jusqu'à la tempé- 

 rature du Soleil ; mais on peut tourner cette difficulté. 

 Cherchons simplement l'intensité io de la lumière blanche 

 incidente qui éclairant une flamme de température 



ET* 

 connue T, en fait disparaître les raies; on a îo=-r-- 



Mesurons, par un procédé photométrique, le rapport 

 de cette intensité io à l'intensité solaire Io, ce qui est 



facile; on obtiendra ainsi le rapport — — . 



^* 



, , . E . 

 Si on a mesure la manière aont — varie avec Ja tempe- 



xi. 



rature jusqu'à la température la plus élevée T' qu'on 



